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MOUVEMENT APERlODigUI 



Fig. 1. 



-ç 



Si enfin l'aimant est complètement ou presque complé- 

 ment astatique, de telle sorte que n soit négligeable par 

 rapport à £ et que r devienne égal à £, l'intégrale com- 

 plète de l'équation fondamentale du mouvement devient : 



,i^=Ae~"^'^+B (14) 



or par la même hypothèse que précédemment on trouve : 



A=0. B=$, 

 d'où il suit: 



.«=$ (IS) 



L'aimant dans ce cas demeure dans la position ^. La 

 droite x =| parallèle à l'axe des x est la limite vers la- 

 (juelle tendent les courbes des déviations lorsque n di- 

 minue de plus en plus par rapport à £. Mais si dans ces 

 conditions l'aimant reçoit en ^, à l'instant t = 0, une 

 impulsion qui lui communique une vitesse +c, il vient: 



