148 DÉVELOPPEMENT DE CHALEUR, 



11 semble, an premier abord, que dans l'explosion d'une 

 larme on peut distinguer deux faits qui exigent l'un et 

 l'autre une dépense de travail mécanique. Les fragments 

 de verre résultant de la rupture sont lancés avec une vi- 

 tesse assez grande et projetés dans l'air ou contre les 

 obstacles voisins. Il y a donc une force vive produite, et 

 on doit penser que cette apparition de travail mécanique 

 correspond à une diminution de la chaleur propre du 

 corps. On peut supposer que la force vive des fragments 

 lancés résulte d'une transformation de chaleur c, prise 

 dans le corps même, qui doit donc subir un refroidisse- 

 ment î,. Mais les fragments lancés éprouvent un frotte- 

 ment à travers l'air, qui finit par les arrêter, ou bien ils 

 viennent heurter des obstacles. Ce frottement ou ces chocs 

 doivent régénérer la chaleur c dont une partie, si ce 

 n'est la totalité, doit contribuer à rechauffer de nouveau 

 les fragments de verre refroidis au moment même de 

 l'explosion*. Il y a là quelque chose d'analogue à cette 

 expérience connue de M. Joule où deux réservoirs com- 

 muniquent l'un avec l'autre, le premier rempli d'air com- 

 primé et le second vide. Lorsqu'on les met en communi- 

 cation, l'air se précipite du premier dans le second ; il se 

 refroidit au moment de la détente pour se rechauffer en- 

 suite par la compression dans le vase vide. La quantité 

 de chaleur qui se consomme d'une part est égale à celle 

 qui se produit d'une autre et, en définitive, il n'y a point 

 de chaleur perdue ou acquise. On pourrait donc s'at- 



' Il est clair que je fais abslraclion ici de la variation de tempéra- 

 ture qui se produirait par l'effet de la simple conductibilité, si l'air, 

 dans lequel se meuvent les fiagments, ou les obstacles qu'ils viennent 

 frapper, étaient plus chauds ou plus froids que ces fragments eux- 

 mêmes. 



