DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 91 



qui est la transformation de la chaleur en travail. Nous 

 sommes conduits à envisager ce dernier phénomène 

 comme étant factice (quoique en réalité on ne puisse pas 

 dire que l'expérience se soit prononcée à cet égard), et à 

 dire qu'il a pour condition nécessaire le phénomène 

 spontané qui l'accompagne. 



3. Faisons un pas de plus. Quand un phénomène est 

 la condition d'un autre, on peut dire qu'il en est la com- 

 pensation. De plus, des deux phénomènes envisagés, l'un 

 porte le nom de transformation, et il est naturel d'attri- 

 buer ce même nom à l'autre et de donner au passage de 

 la chaleur entre deux corps de températures différentes 

 le nom de transformation de chaleur d'une certaine tem- 

 pérature en chaleur d'une autre température. 



Faisant usage de cette nouvelle terminologie, nous 

 pourrons dire que dans le cycle, soit direct, soit inverse, 

 il s'accomplit deux transformations d'espèces différentes 

 et que ces deux transformations se compensent. 



De la notion de l'équivalence entre deux phénomènes 

 découle logiquement l'idée de chercher pour eux des 

 modes d'évaluation tels, que les grandeurs numériques, 

 ainsi obtenues pour ces phénomènes qui se compensent, 

 se trouvent être identiquement égales. C'est là la notion 

 des valeurs d'équivalence (Aequivalenzwerlhe) introduite 

 dans la science par M. Clausius. 



On peut trouver à posteriori, au moyen du cycle de 

 Carnot, quelles sont ces valeurs équivalentes. Désignons* 

 par Ti et t^ les températures absolues des deux sources 



' Je conserve les notations employées dans l'article inséré au 

 tome XXII, page 214, et en particulier je supprime le signe de Féqui. 

 valent mécanique, en supposant les quantités de chaleur exprimées en 

 kilogrammètres, ou celles de travail exprimées en calories. 



