DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 93 



de signes contraires, elles ont zéro pour somme algébri- 

 que. Si donc on affecte de signes contraires les valeurs 

 d'équivalence des deux transformations d'espèces diffé- 

 rentes qui ont lieu dans le même cycle, nous dirons que 

 la somme algébrique de ces valeurs d'équivalence est 

 nulle. Reste le choix du signe. Or, comme la valeur d'é- 

 quivalence du passage de la chaleur de r^ à r, contient 



comme facteur la quantité - — -> cette valeur se trouve 



positive pour r, > t., et négative pour t, < t». Nous at- 

 tacherons donc à la transformation de seconde espèce le 

 signe -f- quand la chaleur passe de la température la 

 plus élevée à la plus basse^ c'est-à-dire quand le phéno- 

 mène est sponlané, et le signe — dans le cas contraire. 

 Nécessairement alors, pour la transformation de pre- 

 mière espèce, nous donnerons à W le signe -j- quand le 

 travail est transformé en chaleur, et le signe — quand 

 la chaleur est transformée en travail. Ainsi, dans les deux 

 cas, le phénomène spontané sera une transformation 'po- 

 sitive, tandis que le phénomène factice sera une transfor- 

 mation négative. 



Nous aurons donc, en faisant intervenir les signes, 

 pour les valeurs d'équivalence des transformations qui 

 ont lieu dans les deux cycles de Carnot, direct et inverse : 



Cycle direct. Cycle inverse. 



1 . 1 



Transformation de 1" espèce — W -\- ^ 



Transformation de 2"°* espèce Hgl J Hal — y 



Somme algébrique 



5. Nous pouvons encore simplifier ce résultat, si nous 

 rappelons : 



