94 EXTENSION DU SECOND PRINCIPE 



1*^ Que dans le cycle direct le corps servant d'agent 

 aux transformations acquiert les quantités de chaleur H, 

 et W à la température t, et cède la quantité H^ à la 

 température r.,. 



2^ Que, au contraire, dans le cycle inverse, le corps 

 acquiert H, à la température t^, et cède H„ et W à la 

 température r,. 



Or, ce qui a été établi peut s'écrire ainsi : 



Cycle direct. Cycle inverse. 



Ti Ti Tg Tj Tj T2 



Ainsi, en affectant les quantités de chaleur du signe -j- 

 ou du signe — suivant qu'elles sont acquises ou cédées 

 par l'ensemble des réservoirs de chaleur, on peut expri- 

 mer le principe de l'équivalence des transformations dans 

 le cycle de Garnot, en disant que : 



Les quotients obtenus en divisant les quantités de cha- 

 leur acquises ou cédées par l'ensemble des réservoirs de 

 chaleur,, respectivement par les températures absolues 

 auxquelles elles sont acquises ou cédées, ont une somme 

 algébrique nulle \ 



Nous nous sommes attachés, pour plus de simplicité, 

 au cycle de Garnot, mais par analogie ce résultat s'ap- 

 plique à tout cycle réversible quelconque. Mais alors il y 

 a à envisager une infinité de réservoirs de chaleur dont la 

 température absolue r varie par degrés insensibles entre 



* L'énoncé serait évidemment le même si on faisait pour les signes 

 la convention contraire. Mais celle que nous avons faite a l'avantage 

 de s'harmoniser avec celle qui consiste à attribuer le signe — aux 

 quantités de clialeur transformées en travail, et le signe -j- à celles 

 nées du travail, puisque les premières sont cédées par les réservoirs 

 de chaleur, et les secondes acquises par ceux-ci. 



