DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 99 



et, par conséquent, si l'état final coïncide avec l'état ini- 

 tial, c'ést-à-dire si le corps parcourt un cycle : 



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« =0 



pourvu, bien entendu^ que le cycle soit réversible, car 

 c'est seulement dans l'hypothèse de modifications réver- 

 sibles que l'équation (4) dont nous nous sommes servis 

 est valable. 



C'est ce qu'il s'agissait de démontrer. 



7. Le résultat auquel nous venons de parvenir conduit 

 à des conséquences intéressantes que M. Clausius* a in- 

 diquées le premier, et que nous allons expliquer en nous 

 plaçant à un point de vue difî"érent du sien. 



La chaleur a pour tendance d'écarter les molécules des 

 corps, et c'est en vertu même de cet écartement produit 

 par elle qu'elle engendre, en se transformant, le travail 

 extérieur et le travail intérieur. On peut donc, avec 

 M. Clausius, envisager sous le nom de désagrégation 

 une certaine grandeur qui dépend de l'état physique du 

 corps en question, c'est-à-dire qui est une fonction des 

 deux variables indépendantes choisies pour caractériser 

 cet état, et en même temps chercher une relation entre 

 cette grandeur et la chaleur transformée en travaux ex- 

 térieur et intérieur, c'est-à-dire la chaleur latente, puis- 

 que c'est précisément parce que la chaleur produit un 

 certain changement dans l'état physique du corps, 

 c'est-à-dire fait varier la désagrégation d'une certaine 

 quantité, qu'une certaine quantité de chaleur est rendue 

 latente. Nous désignerons, d'après cela, par Z une cer- 



' Voyez Ahluindlungensammluiu] ^ Abh. VI : Erweiterung des zwei- 

 len Hauptsalzes auf die innere Arbeit. 



