DE LA THÉORIE MÉGANIQUE DE LA CHALEUR, 10 1 



Donc 



/ 



rfH + rfQ ^^ 



Mais dans ce même cycle on a, comme nous l'avons vu : 



/ 



iïï- = o. 



Comme de plus Q est une fonction /"(-) de r seul, il est 

 évident que l'intégrale : 



n-p 



dr 



est nulle lorsque les limites de l'intégration coïncident 

 entre elles, — -- ne pouvant avoir plus d'une valeur pour 

 une même valeur assignée à r. Par conséquent : 

 f/H + f/Q 



/ 



= (8) 



La comparaison entre (7) et (8) montre que : 



résultat que Ton peut énoncer ainsi : 



La quantité de chaleur qui peut être^ détruite en en- 

 gendrant des travaux intérieur et extérieur (ou qui peut 

 être engendrée en résultant de la transformation de ceux- 

 ci), par suite d'une augmentation (ou d'une diminution) 



* C'est pour plus de généralité que nous disons qui peut être et non 

 qui est. Toutes les fois qu'il n'y a pas d'écart entre la force extérieure 

 et la force expansive du corps sur lequel la chaleur agit, c'est-à-dire 

 toutes les fois que la modification est réversible , la chaleur effective- 

 ment détruite ou engendrée l'est conformément à cette loi. Mais quand 

 il y a écart, c'est-à-dire quand la modification est irréversible, la quan- 

 tité de chaleur qui devient latente par le fait de la dilatation est infé- 

 rieure à celle qui, aux termes de cette loi, pourrait le devenir. 



