DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 103 



ments de volume correspondent à d'égales acquisitions 

 de la force vive moléculaire que nous appelons chaleur 

 actuelle. Nous pouvons donc, sans nous mettre en contra- 

 diction avec nos prémisses, définir la température en di- 

 sant que d'égaux accroissements de température corres- 

 pondent à d'égales acquisitions de chaleur actuelle, et 

 par suite que la chaleur actuelle ne dépend que de la 

 température, ce qui est encore plus général. 



8. Le lecteur reconnaîtra l'identité de l'énoncé de la 

 page 101 avec celui que M. Rankine, qui n'admet pas 

 comme évident que la chaleur ne peut d'elle-même passer 

 d'un corps moins chaud à un autre plus chaud, pose d'em- 

 blée comme second principe de la thermodynamique *. Cet 

 énoncé exprime bien le second principe sous la forme la 

 plus frappante et la plus pratique, en ce qu'il fournit le 

 moyen de déterminer la somme des travaux intérieur et 

 extérieur qui accompagnent une dilatation, et par suite 

 de déterminer le travail intérieur quand le travail exté- 

 rieur se trouve connu à priori. M. Rankine, qui a fait 

 ressortir ce point de vue dans un article du journal the 

 Engineer (28 juin 1867), indique pour cela une règle 

 dont nous pouvons aisément trouver l'expression analy- 

 tique. Supposons qu'en fournissant à un corps de la cha- 

 leur on le dilate à pression et température constante de 

 rélément de volume dv. Dans l'équation (5) du | 6, le 

 terme qui représente la variation de la chaleur actuelle 

 disparaît, et il reste: 



quantité qui représente seulement la chaleur latente, c'est- 



* Voyez Archives, tome XXII, p. 227, et la note au bas de la page. 



