DE LA THÉORIE iMÉCANIQUE DE LA CHALEUR. l07 



« On entend fréquemment dire que dans le monde 

 « tout est périodique. Tandis que dans un endroit et dans 

 « un temps donné des changements ont lieu dans un cer- 

 « tain sens, des changements dans le sens opposé s'o- 

 « pèrent dans un autre lieu et un autre temps, en sorte 

 <f que les mêmes états se reproduisent toujours et que le 

 « monde, envisagé dans son ensemble, reste en définitive 

 « toujours le même. Le monde pourrait ainsi persister 

 « éternellement dans le même état. 



« Lorsque le premier principe de la théorie mécanique 

 « de la chaleur fut établi, on pouvait y voir une justifi- 

 « cation de cette manière de voir. Jusqu'ici, lorsqu'il était 

 « question de ce principe, nous ne parlions que de cha- 

 « leur et de travail. Mais là il faut remarquer que dans 

 c( le mot chaleur la lumière peut être considérée comme 

 « comprise, et que le mot travail est encore bien plus 

 « compréhensif. L'action chimique, les effets des forces 

 « électriques et magnétiques, la naissance et la dispari- 

 « tion des mouvements, que ce soient des mouvements 

 « translatifs, rotatifs ou oscillatoires de masses pondé- 

 « râbles, ou que ce soient des mouvements électriques, 

 « peuvent, en tant qu'ils entrent ici en considération, être 

 « envisagés comme du travail. Nous avons donc affaire à 

 « un principe applicable à tous les phénomènes naturels. 



« Helraholtz, qui reconnut de suite la signification géné- 

 « raie du principe et qui, dans son bel écrit relatif à cet 

 « objet, le démontra d'une manière claire et convaincante 

 « en l'appliquant aux différents domaines de la physique, 

 « donna au principe pris dans sa plus large extension le 

 (( nom de prmcipe de la conservation de la force, auquel 

 « on pourrait peut-être substituer le nom plus approprié 

 « de principe de la conservation de ï énergie. 



