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lenticulaire, on ait une série de moules différant très-peu 
chacun de celui qui le précède et de celui qui le suit, 
et qu’on fasse passer une masse de glace successivement 
par tous ces moules, le phénomène deviendra continu ; 
et au lieu de briser la glace, on la fera passer, par de- 
grés insensibles, de la forme sphérique à la forme len- 
ticulaire ; la glace sera ainsi devenue aussi plastique que 
pourrait l’être de la cire molle. Mais la glace n’est plasti- 
que que sous la pression, elle ne l’est pas sous la ten- 
sion, et c’est là le point important que la théorie vague de 
la plasticité ne pouvait pas préciser. Tandis qu'un corps 
visqueux, tel que le bitume ou le miel, s’élire en filaments 
sous l’action d’une tension, la glace, au contraire, loin 
de s’allonger, se brise comme du verre sous cette action. 
Ces points bien établis par Tyndall, il lui devenait 
facile d'expliquer le mécanisme du mouvement des gla- 
ciers et de montrer, en s’aidant des travaux d’un géo- 
mètre anglais, M. Hopkins, comment la direction des 
crevasses d’un glacier est la conséquence nécessaire de 
son mouvement. Imaginons une ligne perpendiculaire au 
bord d’un glacier et qui en joint deux points, un point 
situé sur le bord même, et un autre à une certaine dis- 
tance de ce bord, mais pas très-grande ; suivons main- 
tenant ces deux points dans leur mouvement lorsque le 
glacier s’avance. Nous avons dit que la vitesse d’écoule- 
ment augmente à mesure qu’on va du bord vers le mi- 
lieu du glacier, de sorte que, au bout d’un certain temps, 
le point situé à une certaine distance du bord aura des- 
cendu plus bas que le point situé sur le bord même ; 
par conséquent, la ligne qui joint ces deux points sera 
devenue plus longue, et si c’est une corde extensible, 
cette corde se sera allangée. Mais en réalité, les deux 
