180 DE LA CONDUCTIBILITÉ 



Considérons les courbes de température données par 

 les Ihermonîôlres A et B (fig. 1). On voit par leur in- 

 spection que A descend d'abord rapidement, atteint un 

 minimum, puis remonte ensuite lentement. De même 

 pour B; mais le minimum de B n'a lieu qu'après celui 

 de A. Observons que B donne à cha(iue inslant la tempé- 

 rature de la lame de mercure comprise entre L et L'. 

 Pendant que B baisse, le mercure se refroidit et par con- 

 séquent la chaleur perdue l'emporte sur la chaleur ga- 

 gnée, c'est-à-dire (jue le flux dans L est plus grand que 

 le flux dans L'. Au contraire, pendant que B monte, c'est 

 l'inverse qui a lieu et le flux dans L est plus petit que 

 dans L'. Il résulte de là qu'au moment du minimum de 

 B ces deux flux sont égaux. 



Reste maintenant à trouver l'expression du flux de 

 chaleur dans une lame en fonction du coefllcionl de coi> 

 ductibilité et das températures des deux surfaces de la 

 lame. Si les températures étaient stalionnaires, cette ex- 

 pression serait, comme on sait: 



K étant le coeflicient de conductibilité, S la section de 

 la lame, e l'épaisseur, Ui et i«2, les températures des 

 deux surfaces. 



Mais les températures varient et il en résulte que le 

 flux n'est pas constant dans toute l'épaisseur de la lame, 

 puisque ces diverses tranches se réchauffent ou se refroi- 

 dissent inégalement. 



Toutefois, on peut montrer que l'expression du flux, 

 dans le cas des températures slationnaires, convient aussi 

 au cas où la température varie, pourvu que la quantité 



