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On voit que la durée du passage au travers de la pla- 

 que de graphite n'a pas de ra[)port avec la durée d(j 

 Iraiispiralion moléculaire des nriêmes gaz rapportée plus 

 baut. Cependant , les nouvelles durées en question ont 

 une relation intime avec les racines carrées des densités 

 des gaz respectifs , comme on le voit dans le dernier 

 tableau ; el elles s'accordent aussi avec les durées de dif- 

 /w5zo/i//ieor/^ite5' attribuées ordinairement aux mêmes gaz. 



Ces résultats ont été obtenus au moyen du diffusio- 

 mètre à graphite, auquel nous avons déjà fait allusion, 

 et qui était formé d'un simple tube de verre de 22""" de 

 diamètre environ, fermé à une extrémité par la plaque 

 de graphite. Afin d'amener le gaz à la surface supérieure 

 de la plaque de graphite, on a formé au-dessus de la 

 plaque une petite chambre dans laquelle on amenait le 

 gaz avec une vitesse modérée par le tube d'entrée e 

 (fîg. 3), tandis que le gaz en excès s'échappait constam- 

 ment dans l'air par l'ouverture du tube de sortie i. La 

 chambre était formée d'un bout de tube de verre d'en- 

 viron 2 pouces de longueur, cimenté sur l'extrémité su- 

 périeure du diffusiomètre. L'ouverture supérieure de ce 

 tube court était fermée par un bouchon traversé par les 

 tubes d'entrée et de sortie. On observe que dans cette 

 disposition la surface supérieure de la plaque de gra- 

 phite était constamment baignée par un courant de gaz, 

 sons la seule pression de l'atmosphère, puisque le tube 

 de sortie restait ouvert. Le gaz était toujours séché avant 

 d'arriver à la chambre. Le diffusiomètre était placé sur 

 le mercure, et on le soulevait ou l'abaissait en employant 

 Je mouvement de levier, adopté par le prof. Bunsen dans 

 ses expériences très-exactes sur la diffusion des gaz. ^ 



^ Bunsens Gasoinclrische Melholep^ 1837. 



