MOLÉCULAIRE DES GAZ. 309 



de la première seconde, si on pouvait Tobtenir) qui de- 

 vrait être comparée avec la pénétration dans le vide. 



En définitive, il ne peut rester que peu de doute dans 

 l'esprit, que le passage à travers la plaque de graphite 

 dans le vide et la diffusion dans l'atmosphère gazeuse à 

 travers la même plaque, ne soient dus à la même mobihté 

 inhérente à la molécule gazeuse. Ce sont des manifesta- 

 tions de ce mouvement dans des circonstances différen- 

 tes. Dans la double diffusion nous avons deux gaz qui 

 se meuvent simultanément à travers les passages, daris 

 des directions opposées, chaque gaz sous l'influence de 

 sa propre force inhérente; tandis qu'avec le gaz d'un 

 côté de la plaque et le vide de l'autre côté, nous avons 

 un seul gaz se mouvant dans une seule direction. On 

 peut assimiler le second cas au premier en supposant 

 que le vide représente un gaz infiniment léger. On ne 

 commettra, par consé(pient, aucune erreur, en ap[)e- 

 lant les deux mouvements une diffusion gnzeuse; la dif- 

 fusion d'un gaz dans un autre (double diffusion) dans 

 un cas, et la diffusion d'un g,az dans le vide (sim[)le dif- 

 fusion) dans l'autre cas. On peut aussi dire que la mobi- 

 lité moléculaire inhérente est identi(iue à la diffusibilité 

 ou à la force diffnsive desa^az. 



La mobilité diffnsive des molécules gazeuses est une 

 propriété de la muière, fondamentale dans sa nature, 

 propriété dont beaucoup d'antres sont la consé(pipnce. 

 On a vu que le degré de diffnsibilité d'un gaz quelconipie 

 est régi par sa pesanteur s()écifique, en sorte que la vi- 

 tesse de (liffnsicm varie en raison inverse de la racine 

 carrée de la densité du g;iz. Gela est vr*ai, mais non dans 

 ce sens que la diffu>il)ilité soit déterminée ou cansi'e par 

 la pesanteur spécifiijue. La raison j)hysique est la mubi- 



