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ture, on déduit de la longueur d'ondulation le nombre des 

 vibrations de la colonne d'air. Mais ce nombre est le 

 même que celui des vibrations du tube, qui se trouve 

 ainsi déterminé. 



Il est évident que ce n'est pas uniquement à la mesure 

 de la vitesse relative du son dans le verre et dans l'air 

 que se borne l'application des figures acoustiques, mais 

 que, si l'on remplace l'air par un gaz quelconque dans 

 le tube, on pourra tout aussi bien, avec leur aide, me- 

 surer la vitesse du son dans ce gaz. Si le tube de verre 

 fermé aux deux bouts est rempli d'un gaz quelconque 

 autre que de l'air, ce ne seront plus seize ondulations 

 dans l'intérieur du tube qui correspondront à une seule 

 de ce tube, mais un autre nombre quelconque qui sera 

 déterminé par le rapport des vitesses du son dans le verre 

 et dans le gaz. Il est clair que le nombre des ondulations 

 produites dans des tubes remplis de différents gaz doit 

 être inversement proportionnel à la vitesse de transmis- 

 sion du son dans ces gaz ; car les longueurs d'ondulation 

 sont proportionnelles aux vitesses du son. 



Ainsi, en prenant pour unité la vitesse de propagation 

 dans l'air, on pourra exprimer dans cette unité la vitesse 

 de propagation des autres gaz. 



On peut très-facilement remplir un tube d'un gaz 

 quelconque à expérimenter, et ensuite, par le nombre des 

 ondulations qui se seront produites dans son intérieur, 

 trouver la vitesse du son dans ce gaz. Pour la démonstra- 

 tion, en particulier, il sera commode de remplir une fois 

 pour toutes plusieurs tubes de gaz différents, de façon à 

 pouvoir à un moment donné montrer la vitesse du son 

 dans ces différents gaz. Dans ce cas, on n'a absolument 

 pas à s'inquiéter de la grandeur des tubes ; et ceux-ci, 



