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zeren Glasrohre befestigt ist. Der Zwischenraum zwi- 
schen beiden wird vermitielst einer Luftpumpe evacuirt. 
Die zu trennenden Gase lässt man durch die Thonröhre 
streichen und fängt sie beim Austritt auf. Natürlich ist 
ihr Volum vermindert, da durch den porösen Thon viel 
in das Vacuum gedrungen ist, und je langsamer der 
Durchgang, desto grösser der Verlust‘ In dem Aufge- 
sammelten findet sich das dichtere Gas in arithmetischer 
Proportion concentrirt, während das Volum in geometri- 
scher Proportion vermindert ist. 
In einer Abhandlung über die Moleeularbeweglich- 
keit der Gase zeigt Graham, dass in dem Durchgange 
derselben eine wesentliche Verschiedenheit statt finde, je 
nach der Beschaffenheit der Oeffnungen in dem zu durch- 
dringenden Körper. In einer Graphitplatte, wie sie oben 
beschrieben, sind die Oefinungen so klein, dass ein Durch- 
gang des Gases in Masse nicht möglich ist, nur die Par- 
tikeln äusserster Zertheilung, die Molecüle der Gase selbst 
können sich hindurchdrängen. Man hat anzunehmen, 
dass diese Molecüle eine vollkommene Elasticität besitzen 
- und unter einander in einer unablässigen Bewegung sind, 
in deren Folge sie durch die Oefinungen poröser Körper 
getrieben werden. Die Schnelligkeit dieser Bewegung 
ist bei verschiedenen Gasen verschieden, sie wird durch 
die Temperatur modifieirt. Befindet sich dasselbe Gas 
. zu beiden Seiten der Graphitplatte, so geht die Durch- 
dringung in beiden Richtungen gleichmässig vor sich, 
ohne dass eine Volumveränderung wahrzunehmen wäre. 
Sind die durch die Platte hindurch communicirenden Gase 
verschieden, aber ziemlich von gleichem spec. Gewichte 
und gleicher Moleculargeschwindigkeit, so findet der Aus- 
tausch gleichfalls ohne merkliche Volumveränderung statt. 
‚Sind aber die Gase von ungleicher Dichtigkeit. und un- 
gleicher Moleculargeschwindigkeit, so hört natürlich die 
Gleichmässigkeit des Durchgangs in beiden Richtun- 
gen auf. 
Betrachten wir nun den Fall, wo Gase durch eine 
kleine Oefinung in einer dünnen Platte, z. B. durch ein 
mit einer feinen Nadel in Platinblech gemachtes Loch in 
ein Vacuum ausströmen. Die Effusion findet alsdann statt 
im umgekehrten Verhältniss der Quadratwurzel der Dich- 
tigkeiten der Gase. Die Zeiten dieser Effusion sind zwar 
ähnlich denen der durch die Molecularbewegung beding- 
ten Diffusion, dennoch findet zwischen dieser und jener 
ein wesentlicher Unterschied statt, sofern hier Massen 
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