H.F.Weber: Die Selbstinduction bifilar gewickelter Drahtspiralen. 519 



plicirten Zusammenhang zwischen vier Selbstpotentialen, einem gegen- 

 seitigen Potential und vier Widerständen, aus welchem das eine Selbst- 

 potential ermittelt werden kann , nachdem die acht übrigen Grössen 

 einer Messung unterzogen worden sind. 



Der Leiter AB, dessen Selbstpotential gemessen werden soll, bdde 

 die eine Seite eines WnEATSTONE'schen Drahtvierecks. Die drei übrigen 

 Seiten BC, CD und DA mögen aus den Drähten (2), (3) und (4) be- 

 stehen. In der Diagonale AC befindet sich eine Vorrichtung zur Er- 

 zeugung eines oscillirenden Stromes und eine erste Drahtspirale 5, ; 

 in der Diagonale BD ist ein Telephon und eine zweite Drahtspirale S 2 

 eingeschaltet, welche innerhalb der Spirale 2, so aufgestellt ist, dass 

 die Mitten der beiden Spiralen zusammenfallen, die Axen der Spiralen 

 aber irgend einen Winkel bilden, der nach Beheben vergrössert oder 

 verkleinert werden kann. 



Zur Messung der Inductionsconstante des Leiters AB werden die 

 Widerstände BC, CD und DA derartig gewählt und der Neigungs- 

 winkel der Axen der beiden Spiralen X t und 2 2 so gross genommen, 

 dass das Telephon dauernd stumm wird. Aus den Bedingungen für 

 die dauernde Stromlosigkeit des Telephons lässt sich ein Ausdruck für 

 das zu messende Selbstpotential ableiten. Diese Bedingungen lassen 

 sich durch die folgenden Betrachtungen gewinnen. 



Nennen wir die zur Zeit i in den sechs Zweigen AC, AB , BC, CD, AD 

 und DB vorkommenden variabeln Stromstärken iL.*' L,i...i, und i, be- 



O - I > 2 5 j ? 4 



legen wir die Widerstände und die Constanten der Selbstinduction dieser 

 Zweige mit den Zeichen w , w, , w 2 , w, , w 4 und w und Q , Q,, Q 2 , Q 3 , Q 4 

 und Q, bezeichnen wir das gegenseitige Potential der beiden Spiralen 2, 

 und 2, mit II, nehmen wir an, dass die elektromotorische Kraft E, 

 welche die oscillirende elektrische Strömung in AC erregt, irgend eine 

 periodische Function der Zeit ist, also durch die Form darstellbar ist: 



E — *2 E h • cos (hnt + w^) . 

 



wo h irgend eine ganze Zahl 0,1 , 2 ... h ... m bezeichnet, E h sowohl 

 als auch w h eine von der Natur des angewandten Apparates abhängige 

 Constante und n die Schwingungszahl bedeutet, und machen wir endlich 

 die Voraussetzung, dass nur- die Spiralen 2, und 2 2 gegenseitig Induc- 

 tion aufeinander ausüben, dass dagegen die gegenseitigen inducirenden 

 Wirkungen der übrigen Theile des Leitungsnetzes gleich Null oder 

 verschwindend klein seien, so können wir die sechs variabeln Strom- 

 stärken mit Hülfe der sechs Gleichungen: 



