714 Gesammtsitzung vom 27. Juli. 



WO die Constanten C und C" z. B. durch die Zustände der Endflächen 

 bestimmt sind. 



Ist - constant, so wird 

 A 



u = — + v' -hAv -\-A , 



woraus für die Temperaturen w, , u^ , u^ , welche zu den Potentialen 

 v,,v^,i\ gehören, die Beziehung hervorgeht 



w, (v^ — Üj) + ?<, (»3 — Pj) + Mj {v, — •» J j X, 



{Vz — v^){v^ — V3)(v^ — v,) ~~ - X ' 



Diese Beziehung lässt also aus drei beobachteten zusammengehörigen 

 Temperaturen und Potentialen das Verhältniss x/A ermittehi und als- 

 dann A selbst, indem x. anderweitig bestimmt wird, was leicht an 

 demselben Stabe geschehen kann. Den HH. Jaeger und Diesselhorst 

 ist es gelungen, mit so kleinen Temperaturdifferenzen zu arbeiten, 

 dass dabei physikalisch von einem zu einer bestimmten Temperatur 

 gehörenden Leitvermögen gesprochen werden kann. 



Beliebig gestalteter Leiter. Der stationäre Temperatur- und 

 Stromzustand muss ausser den Grenzbedingungen dem System der 

 Gleichungen i. und 2". entsprechen. Ein allgemeines Integral zu finden, 

 wird, nach der Mannigfaltigkeit verwickelter Zustände zu urtheilen, 

 die hier auftreten können, schwierig sein. Dagegen lässt sich ein 

 Integral für diejenigen Grenzbedingungen aufstellen, die als die i'ibor- 

 sichtlichsten am nächsten liegen, die sich ferner physikalisch reali- 

 siren lassen und endlich ein besonderes Interesse dadurch bieten, dass 

 sie die obere Grenze der durch den Strom erzielbaren Temperatur 

 liefern. 



Es soll nämlich der Strom durch zwei Tlieile der Oberfläche senk- 

 recht ein- bez. austreten, d.h. diese Theile sollen je auf einem con- 

 stanten Potential {v^ und v^) erhalten werden. Die Stromwärme soll 

 ferner nur durch diese selben Elektrodenflächen abfliessen, die wir zu 

 diesem Zweck je auf einer constanten Temperatur (^/, und iij erhalten. 

 Diese Theile der Oberfläche stellen also sowohl Isopotential- wie Iso- 

 thermflächen dar. Die übrige Oberfläche soll sowohl für Wärme wie 

 für Elektricität isolirt sein, so dass sie von den Isopotentialen und 

 von den Isothermen überall senkrecht getroffen wird. Nach Erreichung 

 des stationären Zustandes werden die entstandenen Temperaturen die 

 obere Grenze dessen darstellen , was mit dem vorhandenen Potential- 

 unterschiede der Elektroden überliaupt erreichbar ist. 



Für diesen Fall lässt sich leicht zeigen, dass die Difl'erential- 

 gleiclmng i . nebst der für v bestehenden Bedingungsgleichung 2"^. durch 



