716 Gesammtsitzung vom "27. Juli. 



austritt, während die entwickelte Stromwärme durch die nämlichen Elek- 

 troden abflies.st, welche je auf constanter Temperatur erhalten werden, 

 gilt dann der Satz, dass die stationäre Temperaturvertheilung von der 

 räumlichen Beschaffenheit des Leiters unabhängig erscheint. 



Alle Isopotentialen sind zugleich Isothermen ; als Coordinatensystem 

 wählt man die Isopotentialflächen und hat dann in dem Leiter von be- 

 liebiger Gestalt, von beliebiger Lage und Grösse der Elektroden, die 

 gleiche Temperaturvertheilung wie in einem linearen Leiter. Die Wärme 

 fliesst stets in derselben Richtung wie die Elektricität. 



Insofern die reinen, festen Metalle eine Gruppe bilden, deren Leit- 

 verhältniss kjK einen nahe gleichen , auch von der Temperatur ungefähr 

 in derselben Weise beeinflussten Werth aufweist, fällt bei ihnen auch 

 die individuelle Natur des Leiters heraus, und zwar ist die elektrische 

 Heiztemperatur hier die höchste, welche überhaupt erreichbar ist. 



Man sieht, dass in dem obigen Satze ein erheblicher Vortheil der 

 Bestimmungsmethode des Wärmeleitvermögens durch elektrische Heizung 

 liegt. Es ist z. B. nicht nöthig, die genaue cylindrischeForm des Stabes 

 innezuhalten. Auch Löcher im Stabe, z. B. die Bohrlöcher, in welche die 

 Thermoelemente und Potentialabnehmer eingeführt werden, bleiben ohne 

 Einfluss, wenn nur Temperatur und Potential an demselben Punkte be- 

 stimmt werden, und vorausgesetzt, dass nicht durch Strahlung ein merk- 

 licher Wärmeübergang noch stattfindet, wenn elektrisch Isolation vor- 

 liegt, was allerdings vorkommen kann. 



Nehmen wir die beiden Elektrodentemperaturen als gleich an, 

 M, = Mj ^ Mo, und wählen u„ als untere Integrationsgrenze, so ergibt 

 die Gonstantenbestimmung C ^ -^(v^+v^), C" = — i-P,v^, also 

 « 



— dti = +(Pj — v) (;' — 1\) , 



wofür man schreiben kann, wenn er den arithmetischen Mittelwerth 

 des Verhältnisses 'AJx. zwischen den Temperaturen ii^ und u bedeutet, 



(i\ — v)(v — v,) 

 u — u„ = + . 



Die Temperatur u hat ihr Maximum da, wo -r- ^ — (C — v) = o 



dv X 



ist, also stets im Punkte des mittleren Potentials v^ = t(v,+ v^). Das 

 Maximum der Erwärmung ist gegeben durch 



f-^ ^ M ^^ 1 I {». — V.Y 

 I — du = --(v, — 1\) oder u^ — u„ = ^ . 



