42 



ßesamtsitzuna vom 8. Januar 1920. — Mitteilung vom 18. November 191o 



Diese Integrale vom Stoßpunkt i bis zu einem beliebigen Bahnpunkt 

 ausgedehnt liefern die Abweichungen x', //' usw. von den Ausgangs- 

 werten für diesen Bahnpunkt. 



Die Formeln (ii) bis (13) geben die vollständige Lösung des 

 Variationsproblems. .Sie zeigen, daß die Berechnung der Stoßwirkung 

 für jeden späteren Bahnpunkt im wesentlichen auf die Ausführung von 

 drei einfachen Quadraturen hinausläuft. 



Ballistisch interessiert vor allem die Wirkung am Ende der Bahn, 

 die Veränderung der Schußweite. In der ursprünglichen Bahn wird 

 für den Endwert p„ = tgS-„ der Neigungstangente x gleich der Schuß- 

 weite X und zugleich y = o . In der veränderten Bahn wird für den- 

 selben Wert der Neigungstangente /', : ■'' = X -\- x' e , y = y' e , wo x' e und 

 y' e durch Ausführung der Integrale (13) vom Punkte 1 bis zum End- 

 punkt e der Bahn erhalten werden. 

 Nennt man w den [spitzen] Auffall- 

 winkel (w = — S- 8 ), so entnimmt man 

 der beistehenden Figur als Änderung 

 der Schußweite: 



r 



( 



,<A 



Ve 



d X = x' -+- y' cot s: w = .r „' — ' . 



[14) 



Die Einführung der Formeln (11) bis (13) in (14) liefert (wenn man 



-. ,-, 7 7 <!'/ dx 



beachtet, daß au = pdx , ' = n — ist): 

 i/j) i/ji 



1 ihr 

 \~dpj, 



dp, 



oder nach dp, und dw, geordnet: 



dX= P t dp t +W t dw,. 

 Dabei werden /■•, und W, aus den Formeln erhalten: 



Udx[ 1 



(15) 



R 





k(H 



p 



M%\": 



W. : 



dp)* \ p, 



Die Größen P und W können als »Stoßkoeffizienten« be- 

 zeichnet werden. Mit ihrer Berechnung ist der Einfluß 

 jedes Stoßes auf die Schußweite bekannt. 



AYill man den Stoß, statt durch die Änderung der Neigungs- 

 tangente p und der Horizontalgeschwindigkeit w lieber durch die 



