50 Gesamtsitzung vom 8. Januar 1920. — Mitteilung vom 18. November 1ÖI5 



Falls man sicli auf die Näherung von § 6 beschränkt, kann man das 

 Integral L ausführen. 3Ian findet nämlich : 



L = — Wdw = — — \,I V (.,;— .<■)—<>■> (/',—!>)] 



= —^~-[ — {p—p t ){x e —x) — 2 I dx{p.— p)] 



= — - [(]>.■ — /') (•'•. — -n — 2 ]>,. (■>;— .rj-t- 2 [y t — y)\ 



= (,-. t .)( I+ ^^ / .' 



§ 12. Windelnfluß. Die "Wirkung des Windes hängt einerseits 

 ab von der Richtung, welche die Geschoßachse während des Fluges 

 einnimmt, also von dein ganzen Verlauf der Geschoßrotation, ander- 

 seits von dem Gesetz des Luftwiderstandes, wobei auch schiefe 

 Lagen des Geschosses gegen die Richtung des Luftstroms in Betracht 

 kommen. 



Was zunächst die Geschoßrotation angeht, so folgt aus dem Zu- 

 sammenwirken der Anfangsrotation des Geschosses mit dem Luft- 

 widerstand, daß die anfangs aufwärts gerichtete Geschoßspitze sich 

 im Laufe des Fluges nach unten senkt, und daß im großen und ganzen 

 sich die Geschoßachse der Tangente an die Flugbahn parallel einstellt. 

 Es wird hierauf gleich noch einmal zurückzukommen sein. 



Was das Gesetz des Luftwiderstandes angeht, so sei die Relativ- 

 geschwindigkeit des Geschosses gegen die bewegte Luft r und der 

 Winkel zwischen der Relativgeschwindigkeit und der Geschoßachse p. 

 Dann stimmen alle Widerstandsansätze darin überein, daß sie für 

 kleine p zu Entwicklungen führen: 



Widerstandskomponente in Richtung der Relativgeschwindigkeit: 



r/V) [i-+--z 2 (n + : J /> 4 ('•)•••! 

 Widerstandskomponente senkrecht zur Relativgeschwindigkeit : 

 f/V)| ; I 1 (r) + : 3 /. 3 (n---j 

 Die Komponente senkrecht zur Relativgeschwindigkeit liegt natür- 

 lich in der durch Geschoßachse und Relativgeschwindigkeit gehenden 

 Ebene. Dabei ist r/V) die bekannte verwickelte Widerstandsfunktion 

 für Luftstrom parallel zur Geschoßachse, die auch in den voraus- 

 gehenden Paragraphen gemeint war. 



1 Für y = o übereinstimmend mit der Formel von Herrn Cranz. 



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