52 



Gri initsitsMina vurn 8. Januar 1920. Mitteilunü vom 18. November 1915 



(30) 



Die Bestimmung von X für verschiedene ballistische Verhältnisse 

 wird Aufgabe des Experimentes sein, und nur in Ermangelung von 

 Erfahrungen wird man /. = o setzen. 



Auf die Absolutgeschwindigkeit umgerechnet findet man aus 

 (29) als 



Komponente in Richtung der Absolutgeschwindigkeit: 



r/'(n cos%— cf{tyX%- sin % *>cf(v) 



Komponente senkrecht zur Absolutgeschwindigkeit: 



r/(r) sin % -+- c/(i')*% cos x, ^ cf(v) (i-4- X) x, 



Es sind nun noch die Relativgeschwindigkeit v des Geschosses 

 und ihr Winkel % mit der Absolutgeschwindigkeit aus der absoluten 

 Geschwindigkeit des Geschosses und der Windgeschwindigkeit zu 



berechnen. Der Wind werde als horizontal vorausgesetzt, da seine 

 vertikale Komponente, stets klein ist. Seine Geschwindigkeit in der 

 Schußebene sei a (positiv bei Mitwind), die Komponente senkrecht 

 zur Schußebene sei b. Es sei ferner noch \|/ der Winkel, welchen 

 die Ebene durch Absolut- und Relativgeschwindigkeit mit der Schuß- 

 ebene macht. Dann ist: 



r cos % = v — a cos 9- 

 r sin % cos \1 = a sin 9- (31) 



r sin % sin -1 = b . 



Die Widcrstandskoeffizienten parallel der Absolutgeschwindigkeit, 

 senkrecht dazu in der Schußebene und senkrecht zur Schußebene er- 

 geben sich nach (30) zu: 



Cf\ c) , x, cos J< cf[ v) (1 + X) , x sin 4 '/(''> (H- *) ■ 

 Unter Vernachlässigung höherer Potenzen von %, oder, was dasselbe 



'b 

 ist, von und 



ß/(r) 



erhält man liierfür aus den Gleichungen (31): 



b 



, cf(v) (H-Ä) sin 

 v 



rf(r 



•X 



(32) 



Dabei ist n wiederum die Abkürzung (9), die für ein Potenzgesetz 

 des Widerstandes mit dessen Exponenten identisch ist. 



Die Bewegungsgleichungen des Geschosses unter Einführung der 

 Widerstandskomponenten (32) lauten: 



i/r a 



- g sin S- — cj \v)-\-n ';/('') ci >s & , 



dt 



r ' — == — </ cos :- — -;/'(/•)( 1 



dt 



sin 9, = r/(r)(i-t-Ä) 



r/r <■ 



