M(S2 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 8. April 1920 



nur darin, daß (4) bequemer zu differenzieren ist als (3), sondern ina- 

 besondere darin, daß gemäß (4) 



— = p J ''' = konst. 6) 



ist. Aus (1), (2) und (6) folgt 



- d*u i'u 



~XJ^ = TF' (7) 



welche Gleichung sieh von der gewöhnlichen Wellengleichung der 

 linearen Schallwellen nur dadurch unterscheidet, daß auf der linken 



/' do \ 

 Seite statt der reellen Konstante V = — | die komplexe Kon- 



V dp /,,,,.,,„ 



staute — stellt. 

 A 



Die Größe — ist aus der Untersuchung des cyklischen adiabatischen 

 A 



Prozesses zu ermitteln. Aus läßl sieh dann die Phasengeschwin- 



A 



digkeit V und die Dämpfungskonstante 2 ermitteln. Aus (7) erhält man 



nämlich mit Rücksichl auf (4) und (5) 



a= r -AS = ^ A J- • (8) 



Wenn ß 2 klein ist gegen erhält man hieraus die bequemere 



Näherungsgleichung 



V+J^=(^Y (8a) 



Wir gehen nun an die Berechnung von — , indem wir evklisehe 



adiabatische Volumänderungen eines teilweise dissoziierten Gases be- 

 trachten. Es sei V das Volumen, c die Dichte des teilweise dissoziier- 

 ten Gases, welches wir kleinen, zeitlieh variabeln Veränderungen (AT. 

 Ae, Ap usw.) unterwerfen. Dann ist 



: Vp = mn = konst. (9) 



m das Atomgewicht von J , n die Gesamtzahl der assoziierten und nicht 

 assoziierten J- Atome in Molen bezeichnet. Dann leitet man leicht die 

 aus (9) folgende Beziehung ab: 



- Ap 1 ( A(pV)\ 



— = —=~ = — \p £ TF—\- ( IO ) 



A Ap p X AV ) \ 



