430 Sitzung der phys.-math. Klasse 



6. Mai 1920. 



Mut. 



l. Mär, 



Mischkristall s 2 zugleich gesättigt ist. Hierdurch ist ein für den Punkt /.. 

 charakteristisches Dreiphasendreieck gegeben. 



Um die zur eindeutigen Bestimmung des Gleichgewichts dienenden 

 Konjugationsgeraden im Felde 9)i' festzulegen, soll außer der Voraus- 

 setzung, daß der Grenzt'all einheitlicher Mischkristallbildung vorliegt, 

 in diesem Abschnitt noch die Annahme 1 eingeführt werden, daß alle 

 Lösungen L. deren Konzentrationen durch Punkte L' eines von Ä aus- 

 gehenden Strahles .A' L' dargestellt werden, mit demselben Mischkristall 5 

 im Gleichgewicht stehen. Es findet dann z. B. folgende Beziehung statt 

 (Fig. 3). Die Verlängerung von Ä L' 2 trifft die Seite B '<" des Kon- 

 zentrationsdreiecks in /j. In der zugehörigen Lösung/, des binären 

 Systems (B C) herrscht dasselbe Verhältnis der Komponenten B und C 

 wie in der Lösung L 2 des ternären Systems. Von 1' 2 parallel zur Tempe- 

 raturachse fortschreitend erhalten wir auf der Schmelzkurve B L C den 

 die Lösung/, darstellenden Punkt. Die mit l 2 im Gleichgewichte stehen- 

 den Kristalle sind gegeben durch den Punkt s 2 der Mischkristallkurve 

 Bs 2 C: ihre Konzentration wird durch den Punkts,' bestimmt. Dann ist 

 /..'•-.! die gesuchte Konjugationsgerade. 



In einer Lösung, deren Ausgangs- 

 konzentration a dem Sättigungsfelde 21' 

 angehört (Fig. 4). beginnt die Kristallisation 

 der Komponente A bei der Temperatur t(a) 

 der durch a gehenden Isotherme. Während 

 der fortlaufenden Abkühlung ändert sich 

 die Zusammensetzung längs der Verlänge- 

 rung der Konjugationsgeraden Ä a bis zu 

 dem Punkte a[ auf der Projektion der elek- 

 tischen Kurve, der bei der Temperatur /(oj 

 erreicht wird. Dann ist die Lösung aber 

 auch gesättigt an den Mischkristallen, deren 

 Konzentration durch die Konjugationsgerade 

 a[s, festgelegt wird. Das Dreiphasendreieck 

 A'a',s'j veranschaulicht das jetzt bestehende 

 Gleichgewicht. Durch die Ausscheidung 

 der Mischkristalle mit der Konzentration s' t . 

 die reicher an dem Bestandteil C sind, als 

 dem Verhältnis der Komponenten B und C 



Fig. 4. Kristallisationsbahn </'</,</' 

 finer Lösung, deren Konzentration 

 durch den Punkt «' im Felde 81' 

 dargestellt wird. Zusammenhang 

 /.wischen den Konzentrationen der 

 Lösungen und der koexistierenden 

 kristallisierten Phasen. 



1 Vgl. R. Säumen und A. ■*. VeGesack. Zeitschr. f. phys. Chemie 59, 267. 1907. — 

 Im allgemeinen wird allerdings die Zusammensetzung * eines Mischkristalls (B — G) 

 von dein Gehalt seiner Lösung L an der Komponente A nicht vollkommen unabhängig 

 sein, sii daß die Konzentrationen /' und «' der koexistierenden Phasen experimentell 

 ermittelt werden müssen. 



