Liebisch u. E. Vortisch : KristalÜsationsvorgäuge in ternären Systemen usw. II 4/51 



in der Lösung entspricht, wird diese ärmer an C. Sie muß daher mit 

 sinkender Temperatur ihre Zusammensetzung auf der Projektion der 

 elektischen Kurve von a[ über a[ nach a 3 hin ändern. Wenn stets 

 vollständiges Gleichgewicht zwischen der flüssigen Phase und den beiden 

 kristallisierten Phasen erzielt wird, gibt es für jeden Wert der Tem- 

 peratur ein Dreiphasendreieck,- /.. B. A'a'^s, für t(a x ) in Fig. 4, durch 

 dessen Ecken die koexistierenden Phasen festgelegt sind. 



Die Konzentration des letzten hei der Temperatur ((tij kristalli- 

 sierenden Restes der Lösung ist gegeben durch den Punkt a' 3 der eu- 

 tektischen Kurve, der zu der Ausgangskonzentration a' in folgender 

 Beziehung steht. Die Verlängerung der Konjugationsgeraden A'a 3 

 schneidet die Seite /!'<" in /'. Die durch diesen Punkt gelegte Par- 

 allele zur Temperaturachse bestimmt auf der Schmelzkurve BC die 

 entsprechende Lösung /, und damit gleichzeitig auf der Mischkristall- 

 kurve den letzten Kristall .<* 3 . der sich aus der Lösung l 3 neben der 

 Komponente A bei der Temperatur t{a 3 ) abscheidet. Die Kristallisa- 

 tion von a' hat also zu einem durch das Dreiphasendreieck A'a 3 S 3 an- 

 gezeigten Gemenge geführt, worin .1 und s 3 im Verhältnis n's'^ ; a'Ä 

 enthalten sind. Die Konzentrationen der Mischkristalle, die sich aus 

 a' während der elektischen Kristallisation gebildet haben, werden 

 auf B'C durch die Strecke von s[ bis s' 3 dargestellt. 



Verschiebt sich a auf der Geraden Äa' x , so bleibt nicht nur a[, 

 sondern auch a' 3 umgeändert; die sekundäre eutektische Kristallisation 

 beginnt und endigt also bei denselben Temperaturen t{u,) und t{a 3 ) 

 und erzeugt dieselbe Reihe von Mischkristallen. 



Die Ausgangskonzentration d' der Lösung falle in das Sättigungs- 

 feld 9Jt'. Dann wird die Zusammensetzung der zuerst bei der Tempe- 

 ratur t(d) ausgeschiedenen Kristalle durch die Konjugationsgerade d's in 

 folgender Weise festgelegt (Fig. 5). Die Verlängerung von A'd' schnei- 

 det B'C in V . Die durch diesen Punkt gezogene Parallele zur Tempe- 

 raturachse bestimmt auf der Schmelzkurve die Lösung /. mit der die 

 Kristalle s in der durch s' dargestellten Konzentration im Gleichgewicht 

 stehen. Da die Zusammensetzung .s' der Kristalle (B — C) reicher ist an dem 

 Bestandteil C als dem Verhältnis der Komponenten B und C in der Lö- 

 sung d entspricht, verarmt die flüssige Phase bei der Erniedrigung der 

 Temperatur stärker an Tals an B. Die Richtung, in der sie ihre Zusam- 

 mensetzung ändert, wird auf einer kleinen Bahnstrecke bestimmt durch 

 die Verlängerung der Konjugationsgeraden d's' über d' hinaus. Die 

 (ierade d's' muß die in d' beginnende Kristallisationsbahn berühren. 



Gibt bei einer tieferen Temperatur t(d l ) der Punkt /,' auf BT' 

 das Verhältnis von B und C in der flüssigen Phase an, so koexi- 

 stiert mit ihr ein Mischkristall, dessen Konzentration auf B'C durch 



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