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432 Sitzung der phys.-math. Klasse vom 6. Mai 1920. — Mitt. vom 4. März 



den Punkt s' t dargestellt wird, wie aus dem binären System (B — C) 

 zu entnehmen ist. Aus der ursprünglichen Lösung d hat sich ein 

 Komplex aus Mischkristallen s, und einer Lösung d, gebildet, deren 

 Konzentration gegeben ist durch den Punkt d[, in dem sich die Ge- 

 rade Äl' t und die durch d' gehende Konjugationsgerade s[d' d[ schnei- 

 den. Mit Hilfe dieser Beziehung lassen sich für die primäre Kristal- 

 lisation die Punkte auf der Bahn d' — d' s — d' 3 

 der flüssigen Phase und auf der Seite B ' C 

 die zugehörigen Strecken s — s' x — s, ab- 

 grenzen, welche die Konzentrationsände- 

 rungen der Kristalle veranschaulichen. 

 Jedesmal muß die Konjugationsgerade d',.% 

 für das Gleichgewicht von Lösung und 

 Mischkristall durch den Konzentrations- 

 punkt d' der ursprünglichen Lösung gehen. 

 Da die Kristalle stets reicher an < ' 

 sind, als dem Verhältnis von B zu C in der 

 Lösung entspricht, ist die Bahn d'd[d[ eine 

 Kurve, die ihre konkave Seite gegen A'C 

 hin wendet. Bei der Temperatur t(d 2 ) er- 

 reicht sie im Punkte d 2 die eutektische 

 Kurve. Aus der Verlängerung des Strahls 

 Äd 2 über d' 2 hinaus folgen in Fig. 5 die 

 Punktepaare l[ , /, und s, . s 2 , so daß wir 

 durch Verbindung von s' 2 mit d 2 die zur 

 Lösung d 2 gehörige Konjugationsgerade 

 d' 2 s' 2 erhalten. Die ursprüngliche Lösung d ist jetzt gespalten in den 

 aus der Lösung d 2 und dem Mischkristall s 2 bestehenden Komplex. 

 Die Gerade d' 2 s 2 geht also durch den Punkt rf'. Da diese Spaltung aber 

 stets eintreten muß, wo auch der Punkt d' auf der Geraden d' 1 s[ 

 liegen mag, so ist allgemein die Konjugationsgerade d' 2 s 2 der geo- 

 metrische Ort der Konzentrationspunkte aller Ausgangslösungen, deren 

 Kristallisationsbahn die eutektische Kurve im Punkte d' 2 trifft. 



Als zweite kristallisierte Phase tritt nun die Komponente A hinzu. 

 Das Gleichgewicht wird durch das Dreiphasendreieck Äd' 2 s 2 dargestellt. 

 Dann verläuft die sekundäre Kristallisation in der oben auf S. 430 

 beschriebenen Weise: der Konzentrationspunkt der Lösung beschreibt 

 auf der eutektischen Kurve die Bahn d 2 d 3 , und die Mischkristalle durch- 

 schreiten die Reihe s 2 s 3 mit den durch die Strecke s' 2 s' 3 gegebenen 

 Konzentrationen. Die Kristallisation der ursprünglichen Lösung d hat 

 schließlich bei der Temperatur t(d 3 ) zu einem Gemenge aus der Kom- 

 ponente A und einem Mischkristall s } im Verhältnis d's 3 ' : d'Ä geführt. 



Fig. 5. Kristallisationsbahn d'd'd'd' 

 einer Lösung, deren Konzentration 

 durch den Punkt d' im Felde SJi' 

 dargestellt wird. Zusammenhang 

 zwischen den Konzentrationen der 

 Lösungen und der koexistierenden 

 kristallisierten Phasen. 



