636 Gesamtsitzung v. -J4. Juni L920. — Mitt. der phys.-math. Klasse v. 3. Juni 



der Oberflächenschicht, denn da nach dem Dargelegten der Einfluß 

 der Oberflächenschicht hei Teilchen von etwa 2 ■ io"' 5 cm Radius merk- 

 bar zu werden beginnt, muß die Dicke der Schicht gegenüber dieser 

 Dimension in Betracht kommen, d. h. bei solchen Teilchen etwa einige 

 Einheiten des io -6 cm betragen. Wir können annehmen, . daß die 

 Dirke der Oberflächensehicht in diesem Falle noch nicht wesentlich 

 durch die Krümmung der Teilchenoberfläche beeinflußt wird, d. h. 

 daß sie nicht wesentlich kleiner ist, als bei ebenen Flächen. Für 

 solche liegen, wie gezeigt werden wird, gute Messungen der Dicke 

 der Schicht vor. Diese können also jedenfalls für den vorliegenden 

 /.weck herangezogen werden. Alle diese Messungen ergeben eine Dicke, 

 welche mehr wie hinreichend ist, um die angenommene Wirkung hervor- 

 zurufen. 



Schichten verdichteten Grases von einer Ausdehnung, die groß 

 gegenüber den Molekülabständen der festen Körper ist, werden vor 

 allem zur Erklärung der Adsorptionserscheinungen von Gasen an festen 

 Körpern herangezogen 1 . Messungen über das Volumen der adsorbierten 

 Gasmengen an glatten Oberflächen (Bündeln feiner (.lasladen) sind 

 u. a. von Magnus 2 , später von P. Chappius 3 und in besonders subtiler 

 Weise von H. Kayskr' ausgeführt worden. 



Chappius findet, daß ein Quadratzentimeter Glasobertläche beim 

 Erwärmen von o bis 180 0.000035 cem Luft abgibt 1 . 3.5 • io -5 cm 

 würde also die Dicke der adsorbierten Luftschicht betragen, wenn sie 

 von der Wirkung der Glasoberfläche loskäme und unter Atmosphären- 

 druck sieben würde. In adsorbiertem Zustande ist ihre Dicke natür- 

 lich geringer, da sie gegen die Oberfläche hin stark verdichtet ist. 

 Mit der geforderten Dicke von einigen io - " cm für die wirksame 

 Dicke ist aber das Resultat von Chappius wohl vereinbar, wenn man 

 bedenkt, daß bei 180 der stark verdichtete Teil der Luft sicher 

 noch nicht frei geworden sein wird. 



Noch bessere Anhaltspunkte geben die schönen Messungen von 

 II. Kaysek. Kr benutzte Bündel von Glasfäden von O.OO14 bis 

 0.0026 cm Radius und 7.05 und 12.17 1 m Oberfläche sowie 60 bzw. 

 qo km Gesamtfadenlänge. Oleichzeitig machte er auch Versuche mit 

 feingestoßenem Glaspulver. Seine Messungen ergeben bei NH 3 und 

 SO, eine Dicke der adsorbierten Schicht von etwa io -4 cm. Nach 



1 Vgl. den Abschnitt in Winkelmanns Handbuch d. Phys.. 2- Aufl., 1. Bd.. 

 S. 1524. 



- Magni s, Pogg. Ann. 89. S. 604. 1853. 

 : ' P. Chappius, Wied. Ann. 8. S. 1 u. 671, 1879. 

 1 H. Kayser, Wied. Ann. 14. S. 452, 1881. 

 : ' P. Chappius, I- c. S. 674 (korrig. Zahl). 



