638 Gesamtsitzung v. 24. Juni 1920. — Mitt. der phys.-math, Klasse v. 3. Juni 



Nach diesen Messungen kann die Existenz einer an der Ober- 

 fläche der Teilchen haftenden verdichteten Gasschicht von der ge- 

 forderten Ausdehnung nicht zweifelhaft sein. Welchen Kräften sie 

 ihren Ursprung verdankt, mag zunächst dahingestellt bleiben. Daß 

 die Wirkungssphäre der Moleküle sich auf so große Entfernungen 

 direkt bemerkbar macht, mag vielleicht befremdlich erscheinen. Zwar 

 hat auch Quincke 1 gezeigt, daß die Wirkung einer festen Oberfläche 

 auf den Randwinkel von Quecksilber sich durch eine dazwischen- 

 gestellte Schicht anderen Materials auf Entfernungen von etwa 5« io _6 cm 

 noch bemerkbar macht, doch wird für die Wirkungsweise der Mole- 

 kularkräfte aus der Kohäsionskraft eine viel kleinere Entfernung, 

 nämlich von der Größenordnung des Molekulardurchmessers ge- 

 schlossen""'. Dies kann aber kein Einwand gegen die Heranzie- 

 hung der angeführten experimentellen Daten für den vorliegenden 

 Fall sein. 



An alkalihaltigen Gläsern haben die HH. Warburg und Ihmori' 

 adsorbierte Wasserhäute durch Wägung gemessen. Die Dicke derselben 

 reicht bis an die Größenordnung io"" 5 cm heran, wenn sich der Druck 

 des umgebenden Wasserdampfes dem Sättigungsdruck bei der betreffen- 

 den Temperatur nähert. Da diese Wasserhäute dem Gehalte des Glases 

 an Alkali ihren Ursprung verdanken, zudem die meisten Ladungs- 

 messungen an kleinen Teilchen in trockenen Gasen ausgeführt sind, 

 kommen diese dicken Wasserhäute hier nicht in Betracht. Bei Platin- 

 oberflächen haben Warburg und Ihmori keine Wasserhaut dicker als 

 1 — 2 • io -7 cm (die Empfindlichkeitsgrenze der Versuche) beobachten 

 können. Daraus kann man schließen, daß die hier angenommenen 

 Gasschichten eine geringere mittlere Dichte als diejenige des Wassers 

 haben müssen; sonst hätten sie sich bei den Versuchen von Warburg 

 und Ihmori bemerkbar machen müssen. Für eine mittlere Dichte 

 der Schicht von ' 20 derjenigen des Wassers würde aber erst eine 

 Schicht von 2 — 4-io~ 6 cm an der genannten Grenze der Empfind- 

 lichkeit liegen. Die Gasschieht kann aber noch reichlich dünner sein, 

 um die hier geforderte Eigenschaft der Vergrößerung der Reibung der 

 Teilchen zu bewirken, so daß der negative Befund der HH. War- 



1 Quincke, Pogg, Ann. 137. S. 402. 1869. 



-' Jäger, Wien. Ber. 2 a. 122, 1. S. 978, 1913. 



\ an des \V\ai,s nach Winkelmanns Handb. d. Phys., 2. Aufl., 1. Bd.. S. 1231. 



1 Warbcrg und Ihmori. Wied. Ann. 27. S. 481. 1886. 



"• Dabei ist noch nicht einmal berücksichtigt, daß die Messungen der HH. War- 

 bürg und Ihmori im Vakuum bei geringen Dampfdrücken des Wassers ausgeführt 

 sind, während bei den Ladungsmessungen an Teilchen meist Atmosphärendruck herrscht. 

 Bei dem höheren Druck wird natürlich die adsorbierte Gasschicht eine größere Mäch- 

 tigkeit haben. 



