I'. ( ii"\ i'hf.r: Die innere Reibung des Wasserstoffs bei tiefen Temperaturen t 2.) 



ganze Versuchsreihe von 8o° — 15 abs. mit einem einzigen Impulse aus- 

 zuführen, indem das System bei flüssiger Luft erregt und der flüssige 

 Wasserstoff erst untergestellt wurde, wenn die meistens mitentstandene 

 Transversalschwingung verschwunden war, was hei 80 ° noch in etwa 

 15 Minuten geschah. 



Durch eine Versuchsreihe wurde festgestellt, daß Gleituhg des Gases 

 an den Glasplatten erst bei etwa 1 : mm Druck merkbar wird. 



Zur Messung der 'Temperatur im Schwingungsraum war auf der 

 oberen feststehenden Glasplatte ein Bleiwiderstandsthermometer aufge- 

 kittet. Bei den hier mitgeteilten Messungen wurde dieses allerdings nur 

 zur Kontrolle der Temperaturkonstanz benutzt. Die 'Temperatur der 

 flüssigen Luft wurde mit Hilfe eines mit Kohlenoxyd gefüllten SrocKSchen 

 Thermometers nach der von v. Winning 1 aufgenommenen Dampfdruck- 

 kurve ermittelt und die Temperaturen des flüssigen Wasserstoffs aus 

 den Drucken, unter denen er siedete, bestimmt. 



Die Genauigkeit der Schwirigungsmethode zur Messung innerer 

 Reibungen durch weitere Vergrößerung der Platten noch zu vergrößern, 

 dürfte praktisch nicht möglieh sein. Eine ganz geringe Abweichung der 

 Schwingungsachse von der Senkrechten auf der Platte, die sich niemals 

 völlig wird vermeiden lassen, hat um so größere Bedeutung, je größer 

 der Radius der Platte ist. Vor allem aber wird die Schwingungsdauer 

 dann so groß, daß bei kleinen Dekrementen die einzelne Beobachtung 

 länger dauert, als sich die Temperatur konstant halten läßt. Schon jetzt, 

 dauerte eine Beobachtung bei flüssigem Wasserstoff mindestens 10 Mi- 

 nuten, und da für so lange Zeit nur die Temperatur des unter dem Baro- 

 meterdruck siedenden und des scharf abgepumpten Wasserstoffs konstant 

 bleibt, konnten im tiefsten Gebiet leider nur zwei Punkte aufgenommen 

 werden. 



Ergebnisse. 



Die absoluten Werte der inneren Reibung des Wasserstoffs wurden 

 bezogen auf den für Luft von o° von Vogel aus der Literatur äusge- 

 mittelten Wert »j = 1 724 ■ io~ 7 . Der Apparat wurde stets vor und nach 

 jeder Messungsreihe mit trockener Luft geeicht. 



In der folgenden Tabelle sind die Ergebnisse zweier Versuchsreihen 

 zusammengestellt, p ist der Gasdruck im Schwihgungsraum, r die 

 Schwingungsdauer. /. das gemessene logarithmische Dekrement, x. der 

 Teilbetrag aller Korrekturen zusammengenommen an diesem Dekrement 

 und v t der Koeffizient der inneren Reibung in absolutem Maß. 



1 Berliner Dissertation 1919. 



