Nernst: Einige Folgerung« n aus dej sog. Entartungstheorie dop Gase 1-1 



\ oraus : aber wir stoßen anderseits sofort auf eine fundamentale Seh - « ierig- 

 keit, wenn wir dies Kraftgesetz als zwischen allen (nicht nur zwischen 

 benachbarten) Atomen gültig annehmen. 



Wir müssen nämlich verlangen, daß der durch die Lbstoßungs- 

 kräfte verursachte Druck nur von der Dichte der Gasmasse, nicht von 

 ihrer Ausdehnung abhängt, vorausgesetzt natürlich, daß in ihr eine 

 sehr große Zahl von Molekülen vorhanden ist. Betrachten wir aber 

 lediglich die Wirkung eines einzigen, im Mittelpunkt der kugelförmig 

 gedachten Gasmasse befindlichen Moleküls, so linden wir leicht, daß 

 dieselbe sich nicht nur auf die benachbarten Moleküle erstreckt, sondern 

 auch für beliebig weil entfernte Moleküle nicht zu vernachlässigende 

 Beiträge liefert. Bezeichnen wir nämlich die Lbstoßung zwischen dem 

 betreffenden Molekül und den in einer Kugel vom Radius R, gelagerten 

 Molekülen mit a, .so können wir bei hinreichender Größe von R, die 

 in der Kugelschale 4 nr'dr befindliche Zahl von Molekülen .\,\-r'<lr 

 setzen, wenn in der Volumeinheil V Moleküle vorhanden sind: es 

 folgt somit aus dem Kraftgesetz (8) die allein von dem einzigen Molekül 

 ausgeübte Wirkung 



H 



= a + ^ANJn- ■ 



es fällt mit andern Worten die durch ß a bedingte Ausdehnung der 

 Gasmasse bei Berechnung des Druckes nicht heraus, was unzulässig ist. 



Somit sind wir zu der Einschränkung gezwungen, daß die be- 

 treffende Abstoßung immer nur zwischen benachbarten Molekülen wirkt 

 und sich nicht auf größere Entfernung erstreckt, ähnlich, wie man es 

 für die chemischen Kräfte seit langem anzunehmen gewohnt ist. In- 

 dem wir uns von dieser Analogie leiten lassen und zugleich an (las 

 oben von uns vorausgesetzte Modell anknüpfen, werden wir zu der 

 Hypothese geführt, daß immer in der Verbindungslinie zweier benach- 

 barter Moleküle die durch das Kraftgesetz (8) gegebene Abstoßung 

 wirksam ist. Gewiß ist diese Hypothese nicht die einzig mögliche, 

 aber man überzeugt sich leicht, daß jede andere plausible Annahme 

 an den nachfolgenden Formeln wiederum nur die ohnehin unsicheren 

 Zahlenfaktoren verhältnismäßig unbeträchtlich abändern würde. 



Nunmehr sind wir in den Stand gesetzt, die absolute < ov<">ße der 

 supponierten Kräfte zu berechnen. Die Zahl dieser »valenzartigen« 

 Kraft strahlen ist hei der von uns angenommenen Lagerung der Mole- 

 küle <>.Y. indem von jedem Molekül 6 Kraftstrahlen ausgehen; da aber 

 immer je zwei sich gegenseitig absättigen, so gelangt die gesuchte Ab- 

 stoßungskraft nur siVmal zur Geltung. Somit wird in Formel 



