200 Sitzung- der physikalisch-mathematischen Klasse vom 20; März ] 9-10- 



fnöglich war, die rangwellige Strahlung der Quecksilberlampe vermit- 

 tels Filtration durch Pappe von ihrem kurzwelligeren, von dem Quarz- 

 röhr der Lampe herrührenden Anteil zu reinigen, da die Strahlungs- 

 intensität nach Einschaltung des Polarisators hierzu nicht ausreichte. 

 Wir halfen uns wiederum', indem wir diesen beigemischten kurz- 

 welligen Strahlungsanteil, '. welcher von dem heißen Quarzrohr ausge- 

 sandt wird, in bekannter Weise durch Messung des Ausschlags unmittel- 

 bar vor und nach dem Auslöschen der Quecksilberlampe ermittelten. 

 Da die Zusammensetzung dieses kurzwelligeren Anteils mit der durch 

 die Linsenmethode isolierten langwelligen Strahlung des Auerstrumpfs 

 nahezu übereinstimmt und da uns das Rellexionsvermögen der unter- 

 suchten Stoffe für diese Strahlenart bekannt ist, so läßt sich auch 

 das Rellexionsvermögen der Kristalle leicht für die von der Strahlung 

 des Quarzrohrs gereinigte langwellige Strahlung des Quecksilberdampfs 

 berechnen. Die Versuche ergaben, daß unter den bei unserer Versuchs- 

 anordnung obwaltenden Bedingungen fast genau z / 3 der durch die 

 Quarzlinsenmethode isolierten Strahlung der Quecksilberlampe von dem 

 Quecksilberdampfund '/ 3 von dem Quarzrohr herrührte. Das zur Messung 

 der Strahlungsintensität dienende Mikroradiometer befand sich stets 

 unl er einer luftdicht schließenden Glocke. Diese war bei den Spektro- 

 metermessungen mit einem Bromkaliumfenster von 2 mm Dicke ver- 

 sehen, welche in dem Spektralbereich zwischen 15 und 32 w keine 

 starke Absorption besitzt. 



Die sämtlichen hier verwendeten Reststrahlen wurden durch Re- 

 flexion an einem Selenspiegel unter 68 '/ 2 ° geradlinig polarisiert". Als 

 chemisches Element besitzt das Selen im Ultrarot keine Streifen 

 metallischer Absorption und ist daher frei von anomaler Dispersion. 

 Tatsächlich ist seine Dispersion bereits im kurzweiligen Ultrarot sehr 

 gering und verschwindet mit wachsenden Wellenlängen vollständig. 

 so daß der Polarisationswinkel für alle Strahlenarten des langwelligen 

 Spektrums als konstant anzusehen ist. Als Polarisator für die lang- 

 wellige Strahlung des Auerbrenners und der Quecksilberlampe diente 

 wie bei früheren Untersuchungen ein Hertzsches Gitter aus feinen 

 Platindrähten 3 . Die Dicke der Drähte sowie die freie Öffnungsbreite 

 betrag 0.025 mm. Die Reinheit der Polarisation wurde durch besondere 

 Versuche geprüft, von denen später noch die Rede sein wird. 



1 Vgl.B S. 1283. 



2 Vgl. A. Pfund, John Hopkins Ullivers, (iicul. 4, p. 13. 1906. Der Polarisations- 

 winkel von 68 1 /, entspricht der Dielektrizitätskonstanten 6.60 (W. Schmidt). 



1>:is benutzte Drahtgitter ist das früher (II. nv Bois und H. Rubens, Ann. d. 

 Pins. 35, S. S43, 101 n mit Pt I bezeichnete. Es polarisierte die Strahlung von der 

 mittleren Wellenlänge 108 u auf 1 Prozent. 



