2 IC) Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom "20. März 1919 



geschlossen werden kann, sind mit Klammern versehen, um die Un- 

 sicherheit der angegebenen Zahlenwerte anzudeuten. 



Ein Zusammenhang bezüglich der Lage der kurzwelligen und lang- 

 welligen Streifen metallischer Reflexion ist in keinem Falle zu er- 

 kennen. Das kann auch nicht wundernehmen, da die kurzwelligen 

 Streifen zweifellos von den Eigenschwingungen innerhalb eines Ions 

 herrühren 1 , während bei den langwelligen Streifen offenbar beide Ionen 

 des Moleküls beteiligt sind. Diese Auffassung ist mit der modernen An- 

 schauung über die Gitterstruktur der Kristalle durchaus verträglich. Nur 

 ist zu beachten, daß es sich bei diesen Schwingungsvorgängen nicht 

 um einzelne schwingende Teilchen, sondern um Schwingungen des 

 ganzen Raumgitters handelt. 



Durchlässigkeit der Kristalle für die Langwellige 

 Q ue cks üb er dampf s t r ahlung. 



Will man aus den beobachteten Werten des Rellexionsvermögens 

 für lange Wellen Rückschlüsse auf die Dielektrizitätskonstante der 

 Kristalle ziehen, so ist hierzu die Kenntnis der Extinktionskoeffizienten 

 erforderlich. Für die langwellige Quecksilberdampfstrahlung besteht 

 jedoch diese Notwendigkeit nicht, da es sich hier um eine Strahlenart 

 handelt, welche bereits jenseits des Absorptionsbereichs der unter- 

 suchten Substanzen liegt. Hier zeigen die Kristalle für alle Schwin- 

 gungsrichtungen in Schichtdicken von einigen Zehntelmillimetern wieder 

 merkliche, zum Teil sogar erhebliche Durchlässigkeit, wie aus der 

 folgenden Tabelle V hervorgeht. Diese enthält die Ergebnisse unserer 

 Durchlässigkeitsmessungen für die langwelligen Strahlungen des Auer- 

 brenners und der Quecksilberlampe. Die verwendeten Kristallplatten 

 waren ausnahmslos 0.5 mm dick. Die angegebenen Durchlässigkeiten 

 sind die direkt beobachteten Werte des Intensitätsverhältnisses der 

 hindurchgelassenen und der auffallenden Strahlung in Prozenten. 



Die beobachteten Durchlässigkeiten für die langwellige Queck- 

 silb'erdampfstrahlung sind in allen Fällen so erheblich, daß die hieraus 

 unter Berücksichtigung des Retlexionsverlustes berechneten Extinktions- 

 koeffizienten g als genügend klein angesehen werden dürfen, um ihre 

 Vernachlässigung in der Formel für das Reflexionsvermögen R 



( ]Ad-i )' + <;-' 



R = 100 . — — — 



(VD+iY + g* 



zu rechtfertigen. 



' Dies geht mit besondeier Deutlichkeit aus der umfassenden Untersuchung von 

 Hrn. Clemens Schaefer und Frl. Martha Schuberi hervor. 



