218 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 20. März 1919 



als besonders durchlässig bezeichneten Kristalle nur wenig verschieden 

 ist, so muß das Reflexionsvermögen an der unteren Oberfläche der 

 Kristallplatten als sehr klein veranschlagt werden. Nimmt man den 

 Brechungsexponenten des weißen Spiegelglases für die langwellige 

 Quecksilberdampfstrahlung entsprechend früheren Messungen zu 2.61 

 an, so berechnet sich jenes Reflexionsvermögen in allen hier in Be- 

 tracht kommenden Fällen kleiner als ein viertel Prozent. Wir sind 

 daher berechtigt, die Reflexion der Strahlung an der unteren Grenz- 

 fläche der untersuchten Kristallplatten zu vernachlässigen. 



K efl ex ions vermögen und Dielektrizitätskonstante. 



In den letzten beiden Spalten der Tabelle III ist, in Anlehnung 

 an die in den früheren Arbeiten (A und B) gewählte Darstellungs- 

 weise, die Dielektrizitätskonstante l) der untersuchten Kristalle und 

 das hieraus nach der FRESNELschen Formel berechnete Reflexionsver- 

 mögen für unendlich lange Wellen R x 



A\ = 100 -= — 



\VD+i) 



wiedergegeben. Die angegebenen Werte der Dielektrizitätskonstanten 

 sind der Arbeit von W. Schmidt entnommen'. Sie gelten für eine 

 Wellenlänge von 75 cm. 



Im allgemeinen ist, wie man sieht, die Übereinstimmung zwischen 

 dem für die langwellige Quecksilberdampfstrahlung beobachteten Re- 

 flexionsvermögen mit den Werten von R x eine befriedigende. Frei- 

 lich ist die erstgenannte Größe fast in allen Fällen größer als die 

 letztgenannte, was auf eine jenseits 300 u noch vorhandene normale 

 Dispersion schließen läßt. 



Bei dem Kalkspat ist diese Dispersion für beide Schwingungs- 

 richtungen noch beträchtlich, und zwar, wie aus dem Verlauf der 

 Kurven geschlossen werden kann, bedeutend größer für den außer- 

 ordentlichen als für den ordentlichen Strahl. Es ist hiernach sehr 

 wohl möglich, daß sich die Reflexionskurven beider Strahlen jenseits 

 300 ß schneiden, wie dies aus dem Wert der beiden Dielektrizitäts- 

 konstanten hervorzugehen scheint. 



Für Apatit. Dolomit und Turmalin ist die Übereinstimmung zwischen 

 ff >0 und 7? v vorzüglich. Bei dem letztgenannten Material sind zwar 



1 \Y. Schmidt, Ami. d. Phys. 9. 8.919, 1902. Für Quarz und Turmalin sind 

 neben den von W. Schmid-i bestimmten Dielektrizitätskonstanten auch die von H.Rubens 

 il! S. 1289) und R. Feixinger (Ann. d. Phys. 7, S. 333, 1902) angegeben, Sie sind durch 

 Sternchen gekennzeichnet. 



