öl 4 Sitzung der phys.-math. Klasse vom 19. Juni 1919. -- Mitt. vom 22. Mai 



Wirkung einer Gashaut auf. So scheint der selektive Photoeffekt 

 in das Meer der Gaserscheinungen mit untergetaucht, die sich über 

 den Zusammenhang des photoelektrischen Effektes mit den Metall- 

 eigenschaften überlagern und die Ausnutzung der wichtigen Ergeb- 

 nisse, die Hall WA CHS und seine Schüler gefunden haben, für die 

 Theorie der Metalle erschweren. So müssen wir umgekehrt versuchen, 

 aus der Gittervorstellung einen führenden Gesichtspunkt zu gewinnen, 

 welcher geeignet erscheint, Gas- und Metalleinflüsse' voneinander zu 

 sundern. Um die Verhältnisse richtig zu überblicken, ist es zweck- 

 mäßig, die Reaktion zu betrachten, die von den entgegengesetzt ge- 

 ladenen Ionen eines Salzes geübt wird, wenn elektromagnetische 

 Wellen auffallen. Sind fliese Wellen von sehr großer, die Wellenlänge 

 der Reststrahlen erheblich übertreffender Wellenlänge, so wird die 

 Reaktion zunächst gering sein. Bei abnehmender Wellenlänge wird 

 sie stärker und stärker, und im Resonanzfalle tritt die intensive Mit- 

 schwingung des Ionengitters durch die intensive Zurückwerfung der 

 auffallenden Strahlung in die Erscheinung, die wir als selektive Retlek- 

 tion bezeichnen und dank Hrn. Rubens und seinen Mitarbeitern genau 

 kennen. Zum Zustandekommen dieser selektiven Rejektion gehört aber 

 außer der Resonanz der Gitterschwingung auf die einfallende elektro- 

 magnetische Strahlung offenbar noch als weitere Bedingung, daß die 

 Festigkeit des Gitters der Beanspruchung widersteht, der der Ionen- 

 verband bei der Mitschwingung ausgesetzt ist. Diese Forderung ist 

 bei den Salzen, die Reststrahlen geben, offenbar durchaus erfüllt. Die 

 Werte, die Hr. Born 1 ermittelt hat für die Zerlegung eines solchen 

 [onengitters in seine (unendlich getrennten) Bestandteile, gehen weit 

 über iooooo Gramm-Kalorien pro Mol. in allen Fällen hinaus, während 

 der Wert N-h'V für die Wellenlänge der Reststrahlen einen kleinen 

 Bruchteil von iooooo Gramm-Kalorien pro Mol. ausmacht. Anders 

 liegen aber die Dinge in einem Gitter von Ionen und Elektronen, wie 

 wir es nach der hier erörterten Vorstellung in den Metallen vor uns 

 haben. Die Energie, die die gitterbildenden Bestandteile in das Un- 

 endliche auseinanderführt, haben wir in Tabelle i für die einwertigen 

 Metalle kennengelernt, Sie ist von derselben Größenordnung wie der 

 Wert bei den Salzen. Hierin steckt ein Zusammenhang, auf den ich 

 in einer folgenden Mitteilung zurückzukommen gedenke. Die Frequenz, 

 die in Deb\t.s charakteristischer Temperatur bei den Metallen auftritt, 

 ist von derselben Größenordnung wie die Frequenz der Reststrahlen. 

 Aber die quantenmäßige Energie des Lichtes JV-Ä - v,, wo v, die aus 

 Gleichung (9) berechnete Frequenz ist. ist nach (9a) um den Faktor 



1 Verh. <!. deutschen Phys. Ges. 21. 16 (1919), TabeHe 1. 



