Haber: Reitrag zur Kenntnis der Metalle 515 



42.81 I I größer und erreichl damit die Größenordnung der Gitter- 

 energie Infolgedessen kann an Stelle der selektiven Reflektion eine 

 selektive Elektronenemission auftreten. Eine Bedingung dafür ist offen- 

 bar, daß der Lichtvektor nach seiner Richtung zur Oberfläche ein elek- 

 trisches Feld liefert, das die Elektronen bei Sprengung des Gitter- 

 verbandes über die Oberfläche hinaustreibt. Diese Bedingung haben 

 Pohl und Pringsheim beim selektiven Photoeffekt experimentell als un- 

 erläßlich erkannt. Wir können also verstehen, daß bei der durch 

 Gleichung (9) gekennzeichneten Frequenz v, eine Häufungsstelle im 

 Photoeffekt erscheint, wenn der Lichtvektor senkrecht zur Oberfläche 

 schwingt. 



Zum weiteren Einblick verhilft eine Überlegung, welche die Fre- 

 quenz dieser Häufungsstelle mit der Gitterenergie quantitativ verbindet. 

 Wir haben in den Gleichungen (1). (2), (3) drei Ausdrücke für die 

 < ritterenergie kennengelernt. 



Einen vierten erhalten wir, wenn wir die Zerlegung des Gitters 

 auf einein neuen Wege vollzogen denken. Wir stellen uns vor, daß 

 wir einzeln nacheinander ein Elektron und ein positives Ion von der 

 Oberfläche eines unendlich großen Metallstückes in der Nähe des ab- 

 sohlten Nullpunkts in einen Dampfraum überführen, der keinen dem 

 Metall fremden Stoff enthält, und diesen Vorgang A'inal wiederholen. 

 Wir erhalten dann 



U = Nhv, + x . (10) 



Hier ist x die Sublimationsenergie für A positive Ionen bei 0° al>s. 

 und ', die Mindestfrequenz des Lichtes, deren es zu der Entfernung des 

 Elektrons auf photoelektrischem Wege bei diesem Vorgehen bedarf, 

 beides, sofern an der Oberfläche des Metalles gegenüber dem Dampf- 

 raum, in den wir Ionen und Elektronen überführen, keine elektrische 

 Kraft tätig ist. Zum Auftreten einer solchen Kraft an der Phasen- 

 grenze des Metalles gegen den Gasraum bestände nun keinerlei An- 

 laß, wenn der Arbeitsaufwand für den Übertritt der Elektronen in das 

 Vakuum und für den Übertritt der positiven Bestandteile gleich wäre. 

 Besteht aber ein solcher Unterschied, so muß eine Phascngrenzkraft 

 auftreten, deren Wirkung diese Gleichheit des Arbeitsaufwandes her- 

 beiführt und die demnach durch (11) bestimmt ist. Ohne diese Grenz- 

 kraft vermöchte die Verdampfung des in seiner Gesamtheit neutralen 

 Metalles zu elektrisch neutralem Dampf nicht zu erfolgen. 



•V/m.', -i-.r 



— .)•=/'. 1 1 1 l 



2 



Durch Vergleich dieses Wertes mit (10) folgt unmittelbar 



2 .VA. = /-+;/' 



