M.Bor:« und 0. Stmx! tTbei die Oberflachenenergie .!• r Krislalle -Ml 



Da diese Zahl größer tue I 2 ist, su folgl aus dem in dei' Einleitung 

 mitgeteilten Satze \"ii Wulff, daß die Flache (01 1) im Gleichgewicht 

 nlcbl auftreten kann: denn sie kann den Würfel offenbar nicht schneiden 

 Es ist wohl kaum ein Zweifel, daß das Verhältnis der Kapillar- 

 konstanten irgendeiner Flache zu der der Würfelfläche um so größei 

 >eiu wird, je schiefer die Flüche gegen die Würfelfläche steht. Die 

 Konstante «r,,, für die Oktaederfläche wird also grüßer als 2.701 

 sein, und da 2.706: | 3 ist, so wird auch die Oktaederflache nicht 

 auftreten können. Ein strenger Beweis dieses Satzes steht aber noch 

 •ms. I berhaupt erforderte der Beweis dafür, daß der Würfel die Gleich- 

 gewichtsfigur ist. noch Ausführlichere mathematische Überlegungen; 

 ilenn es müßte gezeigt werden, daß für die Würfelfläche ein Mini- 

 mum ~ hat und daß für jede andere Fläche mit den Indizes (A, // A,i 



"Wa ^ A,-+-ä,+A 3 



I-+V + /, 



ist 



Zum Schlüsse wollen wirnoch einmal betonen, daß die Rechnungen 

 sich streng genommen auf den absoluten Nullpunkt der Temperatur 

 und auf Grenzflächen gegen das Vakuum beziehen. Auf die Bildung 

 von wirklichen Kristallen, die sich gewöhnlich bei hohen Tempera- 

 turen und in Lösungsmitteln vollzieht; darf man also unsere Theorie 

 nur unter dem Vorbehalte späterer Richtigstellung anwenden Wir 

 glauben aber, daß auf den hier gegebenen Grundlagen weitergebaut 

 werden kann. 



§ 5'- 

 Kanten- und Eckenenergie. 



Bei einem Kristallpolyeder kommt nicht nur den Flächen, son- 

 dern auch den Kanten und den Ecken eine •spezifische Energie zu. 

 Man kann diese in ganz ähnlicher Weise definieren, wie in S 2 die 

 Flächenenergie bestimmt wurden ist. 



Fig. 2. 



