Pi.akck! Die Disso«iationswirme des Wasserstoffe 1)15 



nach der relativistischen Mechanik der Werl 570000 eal. u 2), der also 

 sicherlich viel zu groß ist. 



Mir diesem Mißerfolg ist aber weder für die erste noch für die 

 zweite Quantentheorie die Unverträglichkeit mit dem benutzten Wässer- 

 Stoffmodell dargetan. Denn da sowohl im Atom als auch im Molekül 

 die Elektronenbewegung mehrere Freiheitsgrade besitzt, so isl di< 

 Herausgreifung der Kreisbahnen, vom Standpunkt der Quantentheorie 

 aus betrachtet, eine willkürliche und daher von vornherein gar nicht 

 gerechtfertigte Bevorzugung einer Quantenzahl vor den übrigen Quanten- 

 zahlen. Namentlich kommen neben den Kreisbahnen auch <li'' gerad- 

 linigen »Pendelbahnen« in Betracht. 



Hier offenbart nun die zweite Quantentheorie insofern einen Vor- 

 zug vor der ersten, als nach ihr die Häutigkeit des Vorkommens ge- 

 wisser Bahnen durch ein bestimmtes Gesetz geregelt wird, während 

 im Rahmen der ersten Quantentheorie, die nur ganz bestimmte Bahnen 

 zuläßt, von vornherein keinerlei Anhaltspunkt dafür gegeben ist. wie- 

 viel Atome dder Moleküle Kreisbahnen, wieviel Pendelbahnen aus- 

 führen. Au» diesem Gründe habe ich in der vorliegenden Arbeit nur 

 für 'lie /weite Theorie die Rechnung weitergeführt, unter der für 

 rheorie charakteristischen Annahme, daß die den verschiedenen 

 möglichen Elektronenbahnen entsprechenden Punkte im GiBBsschen 

 Phasehraume gleichmäßig verteilt sind. Dabei habe ich die räum- 

 lichen Richtungen der Bahnebenen nicht gequantelt, d. h. ich habe 

 zwei von den drei Freiheitsgraden als kohärent angenommen eine 

 Voraussetzung, die den tatsächlichen Verhältnissen vielleicht nicht 

 entspricht, da einerseits die Arbeiten von P. Debye' und von .1. Hom>- 

 makk" über die Verbreiterung der Spektrallinien daraufhinweisen, daß 

 in jedem Atom und Molekül ein richtendes elektrisches Feld wirksam 

 ist. anderseits die Untersuchungen von S. Rotszajn über die spezi- 

 fische Wärme des Wasserstons gezeigt haben, daß die Annahme in- 

 kohärenter Freiheitsgrade den Messungsergebnissen besser gerecht wird. 



Während für die Energie de». Atoms sich unter den geinachten 

 Voraussetzungen ein verhältnismäßig einfacher Ausdruck ergibt, ist die 

 Durchfuhrung der Rechnung für das Molekül mit Schwierigkeiten ver- 

 bunden, die ich durch Einführung eine» Annäherungsverfahrens zu 

 umgehen suchte. Ms Resultat ergibt sich dann für die Dissoziations- 

 wärme des Wasserstoffs pro Mol der Betrag von li ab, also immer 



noch zu hoch, aber doch der Wirklichkeit bedeutend näherkommend als 



l'. 1>m:\i. Pliys Zeitschr, 20, n 6 . 1919. 



■ I H01 rsMABK, Phys. Zeitschr. 20. [>. ^»2. 1919. Inn. d. Pliys. .».8. p. 577. 191g 



S Rotszajn, \un. <l Phys. 57. p 81, 1 q 1 8. 



