'.'Di Ge$amtsitzun£ v 27, Novembej 1919. Mitteilung muh 30. Okl 



die unter dci' Annahme . von Kreisbewegungen berechnete Zahl. Zu 

 welchem Resullal eine weitere Verfeinerung der Rechnung fährt, so- 

 wie welche Änderungen in ihr eintreten, wenn alte Freiheitsgrade in- 

 kohärenJ angenommen werden, wind noch zu ])rüt'ei) sein. In jedem 

 Falle läßt sieh so viel mit Bestimmtheit sagen, daß. um die Dissoziations- 

 wärme lies Wasserstoffs auf Grund des BoHR-DEBYESchen Modells zu 

 erklären, die kreisförmigen Bahnen der Elektronen nicht genügen, son- 

 dern daß hierfür jedenfalls auch die geradlinigen Pendelbahnen mit 

 herangezogen werden müssen. 



Dissoziationswärme nach der ersten Quantentheorie 

 für Kreisbahnen. 



Die Dissoziation* wärme von Z\ Wasserstoflmolekeln ist, falls die 

 Temperatur so niedrig ist. daß die äußere Arbeit ganz in Weglall kommt, 

 einfach gleich der Differenz der Energien von 2 N Atomen und von 

 rt Molekeln Wasserstoff Wir berechnen daher diese beiden Energien 

 nacheinander, indem wir dabei die BoHR-DEBYESchen Modelle zugrunde 

 legen. 



Danach besitzt ein Wasserstoffatom außer seinem einfach positiv 

 geladenen Kern, den wir bei tiefer Temperatur als ruhend voraussetzen 

 können, nur ein einziges, um den Kern mit konstanter Winkelgeschwin- 

 digkeit '■> kreisendes Elektron mit der Ladung -£ und der Masse u.. 

 Bezeichnet r den Radius der Kreisbahn, q - wr die Bahngeschwindig- 

 keit, so ist die Anziehung des Kernes auf das Elektron gleich der 

 Zentrifugalkraft, also 



odei 



dM; 





Die gesamte Energie des Atoms ist die Summe der potentiellen und 



der kinetischen Energie, also: 



(2) 



Vlil unbegrenzt gegen Null abnehmender Energie wächst die Geschwin- 

 digkeit '/ his zur Lichtgeschwindigkeit <■ . während der Radius der Hahn 

 ebenfalls unbegrenzt abnimmt. 



