I'um Di« DissoziationswBrme des Wasserstoffs 311) 



Das ergibt, bezogen auf ein Mol and auf Kalorien, den Werl 



;j(2 I :<) m VI 



0.1005 rx (1.5) 



8 I 1 



w.. l 1.19-10 das mechanische Wärmeäquivalent und m 



die Masse eines • Mol-Elektrons « bezeichnet. Daraus fol^t. mit dem 

 Wert von u aus (6) : 



r, - 62100 cal. (16) 



ein Wert. der. wie bekannt, entschieden zu klein ist 



§ - 



Dissoziationswärme nach der zweiten Quantentheorie für 



K reisbahnen. 



Betrachten wir zunäcliat wieder 2JV Atome Wasserst oh", so ist 

 nach der zweiten Theorie bei hinreichend tiefer Temperatur die Elek- 

 tronengeschwindigkeit nicht konstant gleich </,. sondern sie variier! 

 stetig von y, bis ' , und zwar so. daß die den verschiedenen möglichen 

 Zuständen entsprechenden Punkte im Gibbs sehen Phasenraum den ganzen 

 zwischen 7, und c befindlichen Phasenraum mit gleichmäßiger Dichte 

 erfüllen. Wir berechnen daher zunächst die Anzahl der Uoine, deren 

 Klektronengeschwindigkeit in dem Intervall zwischen q und 7 dq 

 liegt, und beschränken uns dabei hier, entsprechend der ursprüng- 

 lichen Hypothese von Bohr, auf kreisförmige Klektronenbahnen. 



Wenn wir die Lage eines Elektrons durch die Polarkoordiuaten 

 r, 1-. ./> mit dem Atomkern als Anfangspunkt bezeichnen, so ist dann 

 die Radialgeschwindi^keit / jedes Elektrons gleich Null; die ganze 

 Geschwindigkeit reduziert sich daher auf die zur Kugelfläche r eonst 

 langentielle Geschwindigkeit : 



7 '• C-- • r' sin ' 3-0"' . (17) 



Dementsprechend erhalten wir für ein Differentialgebiet des Phasen- 

 raumes: 



d$ • <l(i> • '///. • dp A (18) 



mit den Impulskoordinaten: 



u/- J S u/'-sia*S(/> 



/> ----- i 1 <.,i 



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Daß in dem Ausdruck (18) für das Differentialgebiel des Phasenraumes 



■ li<- Faktoren ///■ und dp fehlen, wird durch den Umstand bedingt. 



