i, Di, Disso/.iati<iiisw8i' Ipr Wasserstoff? 92H 



Dann uiii! es nur zwei Quantenzahlen n und /' . durcli welche die 

 .ih! das Impulsmomenl J der Elektronenbcwegung bestimm i 

 ist, vermöge der Gleichungen 



//// . n'fi , (36) 



um y und ,/ gewisse Funktionen von u und J sind, welche die B< 

 .11111; erfüll 



(37) 

 wenn '/'- die Größe desjenigen sechsdimensionalen Phasenvolumens be- 

 zeichnet, das von den Hyperflächen 



consl . n ■ du const . J const 1 cnnsl 



begrenzt wird. 



Die Beding ;_ 11 odei 11 liefert die Kreisbahnen, die Be- 



dingung " oder fy die geradlinigen » Pendel hahnen« Beiseln- 

 tiefer Temperatur liegen in allen \tomen die Elektronenbahnen im Elc- 

 mentargebiet Null. ,1 h. es gibt um solche Bahnen, für welche 

 und 11 h . und /war isi die Häufigkeit des \ orkommens der einzelnen 

 Bahnen dadurcl 1 daß die Verteilungsdichte der entsprechen- 



Phascnpunktc im Phasenraum gleichmäßig ist. d. Ii die Anzahl 

 derjenigen ^.tome deren Elektronenbahn in dem Diflferentialgebiel [y . dy . 

 (/' . dy' 1 liegt, ist 



( dC, Cdyd(y 



[)a nun die Gesamtzahl der Storni 



2.\ '|| dgd(g 1 Ch (38.) 



1 jene Anzahl 



Daraus folgt als die gesuchte Energie aller 2.V Vtome 



E . udgd\ (40) 



Es bleibt noch übrig, die Energii u eines vtom* durch die Quanten- 

 funktionen y und y auszudrücken. I >i<- Rechnung vereinfacht "-ich da- 

 durch erheblich, daß man liier, um zu endlichen Werten zu kommen 

 nicht auf die relativistische Mechanik zurückzugehen braucht, obwohl 

 für die klassische Mechanik im singulären Punkte y 0, g u x 



wird. Dneli wollen wir. um auch formell den Anschluß an die früheren 

 Förmi In zu behalten, die willkürliche additive Konstante in u so wShlen. 

 1 . 1 1 • 1 -- 1 



