'.I'J I Gesamtsitzuna '.' S n 1910. Mitteilung i-om 30. Oktober 



daß für ein in unendlicher Entfernung vom Kern ruhendes Elektron u 

 nicht gleicli Null, sondern gleich uc' wird. Dann ist' 





>etzen wir nun 



" wc s ", (42) 



unil nehmen m, klein gegen o.c 1 . so ergibt sich: 



.- -hh: *)■ 



also 



(9 + 9'T 

 und nach (40) die Energie der 2Ä Atome 



2-" W£ ' 



i ! ' s, (43) 



2JV fCt 27r I ßE t \ , , ,, 



I: .; [u.r- ■ - dff d( 9 | 



// J J \ (7 4- ,, |- / 



..der 



/•; 'J.Vur ; [l y.' : In 2). 144) 



wo « wieder die SosuiERFEi-nsche Konstante (6) bedeutet. 



Dieser der zweiten Quantentheorie entsprechende Wert E der 

 Atomenergie liegt, wie man sieht, zwischen dem Wert /•;, Gleichung (7) 

 der ersten Quantentheorie und demjenigen /•,'„ Gleichung (27) der auf 

 Kreisbahnen beschränkten /weiten Quantentheorie, aber dein ersten 

 Wert viel näher. 



§ 4- 



Energie des Wasserstoffmoleküls nach der zweiten 



Qu a n tent heorie. 



Weit verwickelter als für das Atom gestaltel sich die Berech- 

 nung der Energie für das Molekül nach der zweiten Quantentheorie. 

 Denn die Arten der möglichen Bewegungen der Elektronen sind außer- 

 ordentlich zahlreich und mannigfach. Wir wollen uns einher hier auf 

 solche Zustände beschränken, bei welchen die Elektronen sich in der 

 durch die Lage der wieder als ruhend angenommenen Kerne bestimm- 

 ten, «leren Abstand halbierenden Symmetrieebene bewegen, und zwar 

 derart, daß sie in jedem Augenblick zu beiden Seiten der Zentral; 



1 7.. B. M. Planck, V.nn. d. Phys. 50. 11. 404, 1916, Gl. (44I und I45), wenn mnn 

 ilni'ih 'li'- Liehujeschwindiffkeil 1 nnendlicli groß annimmt, 



