MS | Gesamtsitzung \ 11. Dezeml Mitteilung vom 27. November 



Die Drehung der optischen Symmetrieachsen ist bei dem Adular 

 nur in dem zwischen 22 und mou gelegenen Teil des Spektrums 

 und bei dem (ups nur in dem unterhalb 83 u liegenden Wellenlängen- 

 bereicli beträchtlich. Dagegen zeigen beide Kristalle im langwelligsten 

 Teile des ultraroten Spektrums, in welchem sie wieder erhebliche 

 Durchlässigkeit besitzen, jene Erscheinung nur noch in geringem Maße. 

 Man wird hierdurch auf die interessante Frage geführt, ob die Lage 

 der optischen Symmetrieachsen für die langwellige Quecksilberdampf- 

 strahlung mit der Richtung der dielektrischen Achsen des Kristalles 

 bereits angenähert übereinstimmt. Diese Beziehung müßte nach der 

 M w\\ 1 1.1. sehen Theorie erfüll! sein, wenn jenseits 300 u keine erheb- 

 liche Dispersion der optischen Symmetrieachsen mein- stattfindet. 



Die Richtung der elektrischen Achsen ist von W. Schhidi für 

 Gips und von Hrn. Ddbbert für Adular untersucht worden 1 . Die 

 verwendete Methode bestehl in der Ermittelung der Dielektrizitäts- 

 konstanten des Kristalls in einer Anzahl von Richtungen, unter Be- 

 nutzung kleiner planparalleler Platten, welche in verschiedener Orien- 

 tierung aus dem Kristall geschnitten sind. Die Lage der dielektrischen 

 Achsen und die Größe der Dielektrizitätskonstanten in diesen Vor- 

 zugsrichtungen wird dann nach dem Kosinusquadratgesetz berechnet. 



Die Ergebnisse, zu denen die Versuche von Hrn. Dubbert und 

 W. Schmidt geführt haben, sind in den folgenden Figuren 5a und 5b 

 durch weit gestrichelte Linien angedeutet. Die beiden Figuren geben 

 die schematische Darstellung eines Schnittes in der (010) Ebene (von 

 der linken Seite der Symmetrieachse aus gesehen) durch einen Adular- 

 uud einen Gipskristall. 



Bei dem Adular ist die der Kante I' M parallele Klinoachse die 

 Normalrichtung, welche mit der Vertikalachse einen Winkel von 64 

 hildet. Gegen diese Vertikalachse ist nach den Versuchen von Dubbert 

 die Achse der größten Dielektrizität (e,) um 42 1 2 ° geneigt. Hei dem 

 Gips ist die von mir gewählte Normalrichtung <\>'v faserige Bruch, 

 welcher einen Winkel von 66° mit der dem muscheligen Bruch 

 parallelen Vertikalachse einschließt. Mit dieser Vertikalachse hildet 

 nach W. Schmidt die Achse der größten Dielektrizität einen Winkel 

 von I02 1 2 °. 



Die beobachteten optischen Symmetrieachsen für die lang-wellige 

 Quecksilberdampfstrahlung sind als eng gestrichelte Linien in die 

 Figuren 5a und 5b eingezeichnet. Von diesen bilden die Achsen der 

 größten Dielektrizität £,' mit meinen »Normalrichtungen« die Winkel 



hn Ergebnisse dieser Versuche sind nach den Angaben der Verfass 

 lli 11. \\ und in seinem hehrbiich der Kristallpb: sik (B. G.Teubner 1910) 



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