988 Gesaintsitzung II. Dezember 1919. — Mitteilung \ 27. November 



der (oio) Ebene gescluaitten. Die Normalrichtung, d. h. die Richtung 

 der Kante l'M in der Adularplatte und diejenige des faserigen Bruches 

 in der Gipsplatte, war durch einen diametralen Strich in der Platte 

 kenntlich gemacht. Die Einstellung dieses Striches relativ zu einer 

 unter dein Kondensator angebrachten Kreisteilung konnte mit hin- 

 reichender Sicherheit abgelesen werden, wenn sich das Vuge des Beob- 

 achters senkrecht über der Mitte der Kristallplatte befand, 



Solange keine elektrischen Schwingungen stattfanden, führte die 

 kreisförmige Kristallscheibe sehr langsame, stark gedämpfte Torsions- 

 schwingungen aus. deren halbe Periode etwa zwei Minuten betrug. 

 Sobald jedoch die ungedämpften elektrischen Schwingungen erregt 

 wurden, pendelte die Platte mit einer halben Periode von wenigen 

 Sekunden um eine neue Ruhelage. Durch Beobachtung der Umkehc- 

 punkte wurde diese neue Ruhelage festgelegt und der Winkel be- 

 stimmt, welchen die elektrischen Kraftlinien mit der durch die Strich- 

 marke gekennzeichneten Vorzugsrichtung in der Kristallplatte bildeten. 

 Dies isi der zu messende Winkel </>, für die Achse der größten 

 Dielektrizität. Das Verhältnis der Schwingungsdauern der Kristall- 

 scheiben \nr und nach Erregung des elektrischen Wechselfeldes be- 

 trug für die beiden untersuchten Materialien 15 bis 30. Dies beweist, 

 daß die Richtkraft des Fadens in beiden Fällen mehrere hundertmal 

 kleiner war als diejenige des elektrischen Wechselfeldes. Von einer Kor- 

 rektion wegen des Torsionsmoments konnte daher abgesehen werden. 



Nach dieser Methode wurde durch je 20 gut übereinstimmende 

 Einzelbeobachtungen für die Achse der größten Dielektrizität im Adular 

 der Winkel </>, =4-67' 2 ° und in Gips </>, = — 63 ° ermittelt. Es ist 

 nicht wahrscheinlich, daß der Fehler bei der Messung dieses Winkels 

 1 Grad übersteigt, da der mittlere Fehler der Einzelbeobachtüngen 

 nur 2 Grad betrug. 



Man sieht, daß die für den Winkel c/>, nach den Methoden von 

 Wiedemann und Holt erhaltenen Werte bei dem Gips bis auf i° 

 übereinstimmen. Dagegen ist es mir bei beiden untersuchten Kristallen 

 nicht möglich, die Ergebnisse der Messungen von W. Schmidt und 

 Hrn. Dubbert mit meinen Resultaten in Übereinstimmung zu bringen. 



In den Figuren 5a und 5b sind die von nur nach den Methoden 

 von Wiedemann und Root ermittelten elektrischen Achsen durch aus- 

 gezogene Linien eingezeichnet 1 . Sie sind mit c-, und s. bezeichnet, 

 während die optischen Symmetrielinien für die langwellige Quecksüber- 

 dampfstrahlung (eng gestrichelte Linien) mit z, und s[. die Achsenrich- 



1 Daß in Leiden Fällen die von mir beobachtete Achse größter Dielektrizität 

 nngenähort mit der Vertikalachse zusammenfällt, ist wohl nur Zufall, 



