II v im ü : Zweitei Beitrag Mir Kenntnis dei Metalle 997 



liegt die BoßNsche Theorie der Salze als Voraussetzung zugrunde. Seinen 

 Versuch, mittels des OsrwALnschen Nullpotentials zu den Einzelwerten 

 zu gelangen, kann ich nach dem Vorstehenden nicht für erfolgreich 

 ansehen. 



I im '-nie Vorstellung von der Lage eines Einzelwertes zu erhalten, 

 erscheint es möglich, von < l<iu auffallenden Zusammenhang auszugehen, 

 den die /'-Werte mit der quantenmäßigen Energie des Lichtes der 

 ultravioletten Eigenfrequenz bei den Chloriden aufweisen. Im Gas- 

 zustande tritt dieser Zusammenhang beim Chlorwasserstoff scharf her- 

 vor, für den Clive Ci ["hbertson' die Eigenwellenlänge nach Helmholtz- 

 K i i ri 1 1 ic zu 918 67 °A berechnet. Diese Zahl entspricht Nhv = 309 k# 

 Kai., während die Dissoziationsenergie des Grases, d. h. die Energie- 

 änderung seiner Gasionen, beim Zusammentritt zum Gasmolekül Meli 

 auf Grundlage der BoRNSchen Theorie .-ins den Eigenschaften der Alkali- 

 chloride zu 31 1 kg Kai. berechnet. Dasselbe Resultat halte ich (a.a.O.) 

 aus einem elektromechanischen Modell mit Hilfe der BjERRUJischen 

 Theorie für das Trägheitsmoment der Chlorwasserstoffrotation erhalten 

 Die Übereinstimmung besagt, daß das Dispersionsspektrum in eint 

 Spaltung des heteropolaren Gasmoleküls in seine Ionen ausläuft. Dieser 

 Zusammenhang ist bei dem elektromechanischen Modell, d;is ich be- 

 rechnel habe, auch recht anschaulich. Dasselbe stellt das Chlorion als 

 einen BoaNSchen Würfel aus 8 Elektronen dar. in welchem der sieben- 

 fach positive Kern exzentrisch auf einer Geraden sitzt, die durch den 

 Würfelmittelpunkt und zwei Würfeiflächenmitten hindurchgeht. Vuf 

 derselben Geraden sitzt außerhalb des Würfels der positive Punkt, das 

 H-Ion. laue elektromagnetische Einwirkung, die den siebenfach po- 

 sitiven Kern längs dieser Geraden in den Würfelmittelpunkt verschiebt, 

 zwingt das ll-Ion, längs der Geraden in das Unendliche abzuwandern. 

 Ohne auf diese Deutung des Zusammenhanges näher einzugehen, wollen 

 wir zusehen, ob er sieh bei den festen Chloriden wiederfindet. Legen 

 wir dazu die aus Dispersionsmessungen am Sylvin und Steinsalz von 

 Wartens 1 berechneten Eigenfrequenzen zugrunde, so ergibt sich 



I (Born) 



C1K 182 182 kg K.il 



CINa 17: 163 kg Kai 



Die beim gasförmigen Chlorwasserstoff bemerkte Übereinstimmung rindet 

 sich also bei den festen Chloriden wieder. Zu demselben Resultat gelangt 

 wenn man von der ultraroten Reststrahlfrequenz ausgeht und dar- 

 aus die ultraviolette mit Hilfe einer Beziehung ableitet, die ich früher 



(iqoil, 7, 459(1903); <rgl. Hevdwkillkb. Ann. d. Physik 

 41. 535 (191 



