290 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 21. März. 
periodische primäre Welle zu linearen elektrischen Schwingungen an- 
geregten secundären Leiters. Wenn auch die Herstellung ungedämpfter 
Wellen in der Natur nur in sehr roher Annäherung möglich ist, so 
wird immerhin eine Reihe wesentlicher Eigenschaften der stationären 
Resonanz auch bei den wirklich herstellbaren Wellen zu beobachten 
sein. Eine andere, ebenfalls nur angenähert, aber schon viel eher 
in der Natur erfüllte Vereinfachung, die wir einführen wollen, ist 
die, dass die im secundären Leiter entwickelte JouLe’sche Wärme 
verschwindend klein ist gegenüber der gleichzeitig von ihm ausge- 
strahlten Energie. Dann nimmt der secundäre Leiter im stationären 
Zustand des Mitschwingens im Ganzen gar keine strahlende Energie 
von Aussen auf, d.h. es wird die Energiemenge, die er vermöge 
seiner Schwingung nach Aussen emittirt, immer gerade ersetzt durch 
Absorption strahlender Energie von der primären Welle. Der Betrag 
dieser Emission und Absorption ist aus den allgemeinen MAxwerL- 
schen Gleichungen des elektromagnetischen Feldes genau zu ermitteln. 
Betrachten wir zunächst eine einzelne isolirte periodische lineare 
Schwingung, vorläufig noch ohne Rücksicht auf die zu ihrer Auf- 
rechterhaltung nothwendige Energiezufuhr. Die Gleichungen, welche 
den Zustand des elektromagnetischen Feldes ringsherum, mit Aus- 
schluss eines kleinen, das Schwingungscentrum enthaltenden Raumes, 
bedingen, sind vollständig von H. Herrz! angegeben worden. 
Bezeichnet nämlich # die Zeit, r die Entfernung eines Punktes 
des Feldes vom Schwingungscentrum, xy 2 seine Coordinaten im recht- 
winkeligen Maxweır'schen Coordinatensystem mit dem Schwingungs- 
centrum als Anfangspunkt. e die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 
Wellen, r die Zeit einer ganzen Schwingung, A = cr die Wellenlänge, j 
a eine positive Uonstante, ö eine andere Constante, und setzt man: 
CHR: t r N 
sin © 0e=27I ———|+0....... (I) 
A 
75 {5 
E — 
so sind, falls die Richtung der linearen Schwingung zur Z-Axe ge- 
nommen wird, die Componenten der elektrischen Kraft: 
0’F 
0xdz 
n 0’F 
Y= -— rc) 
dycdz 
0’F ı OF FF 
02 ee N On 
Z 
! H. Hertz, Wien. Ann. 36, S. ı, 1889. 
