294 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 21. März. 
ändert wird. Dann lassen sich die gestrichenen Grössen, welche im 
secundären Scehwingungseentrum endlich und stetig sind, für jeden 
Punkt der Kugeloberfläche als lineare Functionen der Coordinaten x, y, 2 
darstellen, nämlich: 
el 
EEE ax’ ax’ 
3, ee E rin cosp + ( Fr )’ sinS sin® + (),reos 
da 
u. s. w. für die übrigen Krafteomponenten, wobei der Index o be- 
deutet, dass r=O zu setzen ist.” Dann ergiebt die Substitution des 
Werthes von F aus (1) und die Integration über die ganze Kugel- 
fläche mit Vernachlässigung der kleinen Glieder höherer Ordnung 
den Ausdruck: 
Z, c0s® 
ucdt ler —) -(%,) ! AR, / 
—— |) |sin®©,— 0 > 
3. N 08 oy Jo A \ 
Nun ist aber nach den Gleichungen des elektromagnetischen Feldes: 
(32) -(%,) BER m NOTE 
0x), 1719) Flaia a W F eT; 
also der obige Ausdruck: 
adt\dZ, . 
al n 
und endlich durch Integration über die Zeit einer Periode r der 
gesuchte Werth: 
02. T 
: [a|® 7, sin, — a Z,c0s®, 
2 
BE, = 
3 3 
o 
Hierin lässt sich noch das erste Glied durch partielle Integration 
umformen, und ergiebt, da Z/ die Periode r besitzt, und da nach (1) 
rt 
E +) 
Somit wird die gesammte, aus einer um die secundäre Schwingun 
’ 
gelegten Fläche in der Schwingungszeit ausströmende Energie nach (6): 
6r* 27 x art 
E,+E,+E, = re De = [az eo( — +). 
(0) 
N 
| 
n 
o 
E=— zu [az cos(? 
F 
o 
Diese Energie muss dem Centrum der secundären Schwingung 
von Aussen zugeführt werden, wenn der Schwingungszustand stationär 
