Praner: Absorption und Emission elektrischer Wellen durch Resonanz. 295 
bleiben soll. Nehmen wir nun an, dass dieselbe gleich Null ist, woraus 
sich & entweder =O, oder, was wir von nun an voraussetzen wollen: 
a Te De 
a_, dt Z} cos ONE ano) 
73 - 
[2 
D 
ergiebt, so haben wir im secundären Leiter eine Schwingung, die ohne 
fremde Energiezufuhr unbegrenzt fortdauern kann. Dann wird also 
die von der secundären Schwingung durch Ausstrahlung emittirte 
Energie gerade wieder ersetzt durch Absorption von Energie aus der 
primären Welle, oder mit anderen Worten: der secundäre Leiter 
schwingt durch Resonanz mit der primären Welle. Der Betrag der 
absorbirten bez. emittirten Energie ist durch den Werth von & bedingt, 
wie er aus der letzten Gleichung hervorgeht. Dabei kommt es, wie 
ersichtlich und leicht begreiflich, nur auf diejenige elektrische Kraft- 
componente Z/ der primären Welle im secundären Schwingungseentrum 
an, die mit der Schwingungsrichtung der Elektrieität im Resonator 
übereinstimmt; diese allein vermag den Resonator zu erregen. Da 
sie nur von der Zeit abhängt, lässt sie sich stets auf die Form bringen: 
‚ 2rt “2 
7, = Acos | ER (IL) 
T 
wobei A und 0° constant, und A>o. 
Dann ist: 
«= ——-RAcosld’— 8). 
16m 
Die Stärke des Mitschwingens hängt also ausser von der Wellen- 
länge A und der Amplitude A der primären Welle noch ab von der 
Phasendifferenz 0’ —0d. Zunächst ist für das Mitschwingen erforderlich, 
dass cos (d’ — d) positiv ist, da sowohl « als auch A positiv sind. Wir 
x ‘ T T En 3 
wollen daher ö°’—ö zwischen —— und +— annehmen. Weiter ist 
2 2 
die Resonanz um so stärker, je kleiner der absolute Betrag dieser 
Phasendifferenz wird, ein Maximum, wenn 0° —d=o. Welcher dieser 
Fälle unter gegebenen Umständen in der Natur eintritt, wird von der 
Beschaffenheit des secundären Leiters abhängen, insbesondere von dem 
Unterschied seiner Eigenperiode und der Periode der primären Welle. 
Je schlechter die Übereinstimmung, um so grösser die Phasendifferenz 
und um so schwächer die Resonanz. Da wir hier ein näheres Ein- 
gehen auf die Verhältnisse in dem Raume, wo die benutzten Aus- 
drücke für die elektromagnetischen Kräfte nicht mehr gelten, vermeiden 
wollen, so nehmen wir d’—0d als gegeben an. 
