296 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 21. März. 
Um die physikalische Bedeutung des Werthes dieser Differenz zu 
übersehen, vergleichen wir die gleichzeitigen Werthe der elektrischen 
Kräfte Z und Z’in der unmittelbaren Nähe des secundären Schwin- 
gungscentrums. Für Z/ hatten wir: 
Z=A0 (+3) 
für Z aus (8) für kleine Werthe von r: 
7 4 L art 
A wis sin r +). 
Wenn also die Resonanz ein Maximum ist (=), so zeigen 
die elektrischen Kräfte Z und Z in der Nähe des Resonators einen 
Tr 
Phasenunterschied von EU In der That lässt sich unmittelbar ein- 
sehen, dass in dem Augenblick, wo die erregende primäre Kraft ZZ 
ein Maximum ist, die im linearen Leiter indueirte Strömung ihre 
grösste Intensität erreicht hat, mithin das dadurch bedingte magnetische 
Feld in der nächsten Umgebung ein Maximum der Intensität aufweist, 
während die entsprechenden elektrischen Kräfte dortselbst verschwinden. 
Wir wollen im Folgenden vollkommene Resonanz voraussetzen, 
also d—= d’ annehmen; dann wird: 
3 
= —— RA nn een er 5. (12 
167° ) 
und die in der Zeit einer Schwingung absorbirte Energie: 
167? 
ee ara 4 ES 
32° 167 
$2 
Nachdem die Amplitude und Phase der secundären Schwingung 
bereehnet ist, wird es leicht, die Vorgänge in beliebiger Entfernung 
von der secundären Schwingung anzugeben. Hier soll nur beispiels- 
weise der Fall behandelt werden, dass die primäre Welle eine ebene 
ist, fortschreitend längs der positiven x-Axe und polarisirt in der 
xy-Ebene, so dass die Richtung der elektrischen Kraft mit der z-Axe 
zusammenfällt. 
Ihre Gleichungen sind, im Anschluss an (11) 
X == Bi=1G 
t w 
Y=o M = — Acos27 (+4) 
T A 
| 
t x 7 
Z =A os 27 (\- ) Naee 
12 A 
