298 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 21. März. 
2 r, 
un nn. . 
sin’I = cos’w + — sin’w sinscosp = —. 
r r 
Folglich der Differentialausdruck: 
27 pe. 
—. (cos’w + — sin’w) dr dw 
237? 7 
und durch Integration über » von 0 bis 27 und über r von r, bis 
„—Vr+p: 
Srta? 
_ Br Fr) 
2 32° 
„3 
ar 
und nach (12): 
IE 
—. Are) 
an 
Der dritte Theil &, der auf den Schirm auffallenden Energie wird er- 
halten durch Integration des Differentialausdrucks 
ug 
„Ted (PN+ PN — ZUM. 
Tr 
Berücksichtigt man, dass r gross gegen A, so bleiben in den Werthen (8) 
und (9) der Krafteomponenten nur die Glieder mit e stehen; nämlich, 
da 0: 
r 
7 t 
= ge sin S$sin27 | -—— — 
A ei A 
?r 
mo 
age: 
ar 
und man erhält durch Einsetzen von Y’, N’, Z’, M’ aus (14): 
Ä : t r 
sinI cos$ sin 27 (Ü- :) 
ei A 
iR 
ra Ä t r t 2 
= ds dt(sin’$ + sin$ cos$)sin 27 (4) - COS 27 (2%) ; 
INS 
ferner durch Integration über die Schwingungszeit t: 
27. \ En R . 2% 
_ ar 90 (sin $ + sin$cosp)sin rn (r—r,) : 
Endlich durch Integration über ds, wobei wieder r und w in der 
nämlichen Weise wie oben als Integrationsvariable einzuführen sind: 
m’aA % Br N au r 
= — r|1 + —|sin —(r —r,). 
“ 2A  , 
To 
Da nun A klein ist gegen r,, so lässt sich der Ausdruck mittelst 
partieller Integration reduciren auf: 
