Wırn: Über die Gestalt der Meereswellen. 351 
en SÜDEN 
nz — 410g ka + ke); —+log_-. 
x i & Mr 
Es wird also für 7 Te 
K:2log- 
ER lo a 1 m. k “ 
Mai, Rz 
UV : Qi 0 
= — eonst-i(S + ir), so wird 
Setzen wir nun für die obere Flüssigkeit 
für den angegebenen Werth von 
u, Kr 
— = (ons) = Ein Da — eur 
b, = 
K2log 72 
a, 1G 7C 
-"—=bn.—: —— de 
dx K 1 1 
Z 08 173 
In der Entfernung == log + von der y-Axe strömt die Flüssigkeit mit 
der Geschwindigkeit a, parallel dieser Axe. Wir bezeichnen wieder 
- 
die Grösse e "® mit g, entwickeln die elliptische Funetion in $-Reihen, 
die Logarithmen in Exponentialreihen und erhalten 
a 
1-g +) LE C+m)... 
j PIE 
n(w+1y) = eonst + log | 
— const-i($ +) +log[1- !F+N-g(eCtN—eHCHtN)...] 
-log[1-g(eit+n + ee c+n)...] 
> econst—i(S ar in) eiCtn_Leits+in es gec+n Ar u ER SHu)... 
Für die untere Flüssigkeit it „<A. Füry=S=l itt=r=l0, 
= —e9, 
Hier soll nun gelten 
Ve 2 _cos2(S+mM) |, c0s4(S + m) 
fe ruhe cos 2hi 24 cosdi 
s,C082 (+ 7t) g „cos 4(S +m) a 
1 cos Ahr u. 5 cos Ahr 
Diese Reihe convergirt für jeden Werth von n, wenn A>0 und 
gle"+e”")<1 sind, da ach <]l ist, wenn „<A bleibt. Die Reihe 
für x convergirt für „<A, divergirt aber für den Grenzwerth 7 = 0, 
wo eben =» wird. 
Wir erhalten ferner 
U, COS 25 C0s2rnt 
= — —_ na + const—e ?% Me 
cos4>cos4ni 
b, cos 2ht 
—4h 
cos Ahr 
INSIHCOSIM 2 ROS 4 ans Arı 
A en, 
cos 2hr 9 cos Ahr 
