Wien: Über die Gestalt der Meereswellen. 361 
Wenn man aber die Gleichung auf niedrigere Wellen anwenden 
kann, wird die Genauigkeit immerhin die der übrigen Grundlagen 
des Beobachtungsmaterials erreichen. Für das zweite System würden 
wir bei Wellen, deren Höhe 0.05 der Wellenlänge beträgt, im all- 
gemeinen Abweichungen von 5 Procent erhalten, für die anderen 
Systeme erheblich geringere. 
Um ein Beispiel zu geben, nehmen wir an, es seien gegeben 
m 5, 273 
x — 800 ,—5 ar: 
so ergibt sich a, = 4.45 — 
sec * 
Wir können die Gleichung auch schreiben 
5 n A(S,—$ 
sa, +s,Q, = erie) Ges) 
= 27T 
5, j 
oder wenn Sau ist, 
5 R lo 
ca, + A alle) r 
Z DT 
Wird © constant gehalten, so erhält A den kleinsten Werth, den es 
annehmen kann, wenn a —=(, wenn keine relative Bewegung zwischen 
den Luftwellen und der oberen Schicht vorhanden ist. 
Etwas andere Verhältnisse treten ein, wenn wir ausser den Ge- 
schwindigkeiten der Luft und der Wellen, wie wir sie soeben in dersel- 
ben Weise wie die Wasserwellen unter der Voraussetzung ruhender Tiefe 
des dichtern Mediums betrachtet haben, noch die Geschwindigkeit a, 
einführen müssen, mit der die Schichten der unteren Luftmasse in 
grosser Entfernung von der wogenden Fläche horizontal fortströmen. 
Wir rechnen alle drei Geschwindigkeiten in derselben Richtung positiv. 
In Bezug auf das ruhende Coordinatensystem strömt die obere Luft- 
schieht mit der Geschwindigkeit a,, die der unteren ist a,—a,. Er- 
theilen wir den Coordinaten die Geschwindigkeit a,, so ist die absolute 
Geschwindigkeit der oberen Luftschicht a,+a,, die der Wellen a, und 
die der unteren Schicht a,. 
Wir haben dann 
2 2 A(l-e) 
ca-+ (a,—a,) = ma . 
Unter diesen Umständen können wir bei vorgeschriebener Wellen- 
geschwindigkeit und constantem os kleinere Wellenlängen erhalten. 
Ist a, —=a,, d.h. zieht die ganze untere Luftmasse mit der über- 
all constanten Geschwindigkeit a, dahin, so kommt nur die re- 
